Физика радиоавроры и авроральная суббуря / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты : [б. и.], 1985. – 112 с.

НавысотахобластиЕиз-заболеевысокихчастотстолкновений и вопрособиспользованииметодакинетическогоуравнениянестоитдостаточно остро. Темнеменееимеетсяциклработподвухпотоковойнеустойчивостиввоне токовойструи/II—13/, гдепредпочтениеотдаетсяэтомуметоду. Впредположе­ нииоявномпревышениидлинволнвозмущенийнаддебаевскимрадиусомвыпишем дисперсионноеуравнениедляоднородноймагнитоактивнойплазмы, котороепри равновесныхраспределенияхэлектроновиионовмаксвелловскоготипадаетвоз­ можностьпроанализироватьнарастаниемалыхэлектростатическихвозмущений, распространяющихсяподугломѲ кгеомагнитномуполюН0 - Этоисходноеуравне­ ниевдостаточнойстепениизвестновфизикеплазмы/14/. Сразуже, считая, чтотокопределяетсядвижениемэлектроновиполеН0 неоказываетвлиянияна движениеионов, имеем/12,14/: ТеГ, , w + iN)in „ . ^іпЛ Г. , 10in . + , L1 + “T q --- z (— I¥J--- }J X L1 + T T J z Щ >J + TifT n*+10 - [' - — 2 (П) w + - ku - n w u , r i') ””“!0 ѵ И+1° и+і;еп - ^ о в"п Ы нЛ“ *2 <— — ’M ’ * т е 2 < I/2 - I/2 гдеk „ = kooa Ѳ иk±= квіпѲ , ve = (2s*Te/m) иV4 = (2»T1AI) - средние тепловыескоростиэлектроновиионов, Z - плазменнаядисперсионнаяфункция /14/, ід- модифицированнаяфункцияБесселя. Параметр = (kj.Ve/«H)2 харак­ теризуетсяквадратомотношениярне / К ± ,где рне- гирорадиусэлектронови *-.l = = к~ (* - длинаволны). НавысотахобластиЕj>He ~ I см, такчто малостьотношения рне/й±фактическизаранеепредопределена, неговоряужео выполнениинеравенства Ь " ? В Д )2<< 1* (І2) Отметимвсвязис(II), чтоприполученииэтогоуравненияиспользовалась вкинетическомуравненииБольцманамодельнаяформулировкаинтеграластолкно­ венийвформеЕГК/14/. Хотяуказанноеупрощениеинтеграластолкновенийчас­ тициспользуетсяиобладаетрядомдостоинств, оноявляетсяприближеннымине даетоснованийсчитатьучетстолкновенийв(II) выполненнымточно. Прибольшихчастотахстолкновений,когда en > k„Ve И')1п> ѵе/ѵ#п и к м> У */^), специфическоебесстолкновительноепоглощение отсутствует. Привыбранноймоделиописаниястолкновенийэтопоглощение, назы­ ваемоезатуханиемЛандау, привыполнениипоследнихусловийвообщеравнонулю. Этовзначительнойстепенисникаетценностькинетическогорассмотрения. Есликусловию (12) добавитьограничения V ” V° .n’ * « » d 3) означающие, чтопродольнаядлинаволны fcl( = к"1 многобольшедлинсвободно­ гопробегакакэлектронов, такионов, тоуравнение (II) существенноупрощает­ ся. Еслиограничитьсятолькоосновнымислагаемыми, томожноприйтикосновным формулам(8,10) квазигидродинамическойтеориидвухпотоковойнестабильности Бунемана-Фарлея. Такимобразом, мыприходимквыводу, чтонавысотахобласти Еприхарактерныхмасштабахнеоднородностей, рассматриваемыхздесь, кинети­ ческаятеориянеприводитккаким-тосущественноновымрезультатам. Условия применимостиквазигидродинамическогоподходаопределяются, какясноизпред­ шествующего, неравенствами (12,13). Вопросонарушенииэтихнеравенствфакти­ ческиневозникает. Измеренияэлектроннойтемпературытеметодомнекогерентногорассеяния показали, чтовозможнысобытия, прикоторыхтемпературатеначинаетеуществен- 0, 7