Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

3.1.8. Влияние наклона магнитной оси на положение областей свечения Авроральное свечение вызывается заряженными частицами, которые направляются магнитным полем Земли, и поэтому положение овалов сияний и пояса диффузного свечения, по самой методике их определения, должны быть инвариантны в исправленной геомагнитной системе координат, которая учитывает реальное магнитное поле. То есть при одном и том же уровне магнитной активности и для одного того же момента местного времени сияния должны располагаться на той же широте для любого сезона и момента мирового времени. Однако Свердловым (1975, 1977) было показано, что и исправленная система геомагнитных координат требует корректировки, связанной с вариациями угла наклона магнитной оси, который из-за несовпадения оси диполья с осью вращения зависит как от мирового времени, так и от сезона. Система координат, предложенная в работе (Свердлов, 1975, 1977) и названная инвариантной, учитывает угол наклона и позволяет исключить как сезонные вариации, так и эффект мирового времени. В этой системе реальная точка на земной поверхности меняет свои инвариантные координаты в зависимости от угла наклона земной оси. В период равноденствия инвариантные координаты близки к исправленным геомагнитным. Схематически конфигурация широтных изолиний инвариантной системы относительно геомагнитных координат в зависимости от сезона приведена на рис.3.33. Любая фиксированная точка в исправленной геомагнитной системе координат в течение сезона несколько меняет свою инвариантную широту. Как видно из рис.3.33, в равноденствие эти системы практически совпадают. Наиболее сильно эффект смещения проявляется для меридиональных секторов 0 и 180°, причем в течение года знак смещения меняется на противоположный. В работе (Feldstein, Starkov, 1970) по данным спутника Алуэтт-2 были определены широтные вариации положения полуденных сияний при низком уровне магнитной активности (Q<3), которые приведены на рис.3.34. Сглаженная кривая похожа на синусоиду с амплитудой ~1.5° и по форме близка к результатам, полученным в (Maehlum, 1968). Согласно Свердлову (1975) и Сергеевой (1975), кривая на рис.3.34 соответствует изменению геомагнитной широты в зависимости от UT, и в инвариантной системе координат эти вариации должны отсутствовать. В связи с этим данные рис.3.34 по картам, приведенным в работе (Свердлов и др., 1975), были пересчитаны в инвариантную систему. На рисунке эти результаты показаны штриховой линией. Видно, что в инвариантной системе координат эффект мирового времени практически отсутствует Глава 3 . Полярные сияния 460