Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Глава 3 . Полярные сияния этим данным рассчитать планетарное распределение свечения и сравнить эти результаты с моделью овала и диффузного свечения. В работе Иванова и др. (1993) в качестве модели высыпаний были взяты данные (Spiro et al., 1982), где по наблюдениям спутников АЕ-С и AE-D приведено пространственно-временное распределение потока энергии авроральных электронов в эрг-см'2 c"‘(W) и средней энергии в кэВ (Е 0). Всего было проведено около 31 тыс. измерений спектров авроральных электронов по данным 16 энергетических каналов в диапазоне 0.2-27 кэВ. Данные для четырех уровней магнитной возмущенности, определяемой АЕ-индексом, были собраны в специальные таблицы с разрешением в 1 ч по местному времени и с разрешением в 1° по широте для диапазона Ф'=60-80° и в 2° для Ф'=50-60° и 80-88°. Полученные средние значения дополнительно сглаживались по соседним точкам. Предполагалось, что авроральное свечение вызывается вторгающимися электронами. Методика расчетов свечения основана на исследовании прохождения авроральных электронов через атмосферу Земли, что позволяло оценить потери их кинетической энергии на упругое рассеяние, ионизацию с образованием вторичных электронов и неупругие соударения, приводящие к возбуждению вращательных, колебательных и электронных уровней атмосферных газов с последующим излучением. Расчет проводился методом Монте-Карло, что позволяло достаточно корректно, в отличие от расчета методом непрерывных потерь, исследовать процессы переноса электронов малых энергий (Е<1 кэВ). При расчетах учитывалось изменение величины дипольного поля Земли в процессе прохождения электронов через атмосферу. Сечения рассеяния электронов атмосферными газами задавались в аналитической форме в соответствии с экспериментальными данными. Расчет интенсивности свечения проводился для модели нейтральной атмосферы CIRA-72. Методика расчета подробно описана (Иванов, Осипов, 1981; Юрова, Иванов, 1989; Иванов, Сергиенко, 1992; Sergienko, Ivanov, 1993). Для исследования распределения свечения были выбраны в области ближнего ультрафиолета полосы первой отрицательной системы азота 1NGN2 (В £ И-Х E s ). Так как время жизни колебательных уровней В £ и состояния (-10 с) намного меньше характерного времени столкновительной дезактивации, то вариации свечения данных полос хорошо следуют за вариациями потоков авроральных электронов и пропорциональны скорости ионообразования N 2 . В ближней инфракрасной области исследовалось пространственное распределение наиболее мощных молекулярных полос этой части спектра, а именно, для 442