Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Глава 3 . Полярные сияния При дальнейшем увеличении магнитной активности (рис.3.19д,е) овал принимает форму, похожую на среднестатистический овал, полученный Фельдштейном (1963а). Максимальная ширина диффузного свечения наблюдается в предполуденные часы. При дальнейшем увеличении магнитной активности (рис.3.19 ж) форма овала начинает искажаться. В дневной части наиболее узкий участок наблюдается в районе 08 MLT, появляется некоторое расширение в 14 ч. Возможно что это связано с тем, что максимальная магнитная активность, для которой, согласно (Feldstein, Starkov, 1967; Старков и Фельдштейн, 1968), определялись положения границ овала, была равна Q -7, что соответствует AL=570 нТл, т.е. величины коэффициентов в формулах (3.2) и (3.3) интерполировались для значений AL, для которых уже не было контролирующих экспериментальных данных. Рис. 3.19. Положения аврорального овала и диффузного свечения при разном уровне магнитной активности Надо отметить, что во многих случаях при определении экваториальной границы овала можно пользоваться простой формулой (3.1). В этом случае граница овала автоматически аппроксимируется кругом со смещенным центром. Фактически первые два члена в формуле (3.1), а именно (18+0.9-Q), должны быть равны коэффициентам А 0 формулы (3.2) для соответствующего AL-индекса. На рис.3.20 приведена 438