Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Для диффузного свечения исходные данные взяты из работы (Gussenhoven et al., 1983), где для всех часов местного времени приведены зависимости Ф' =Ь0+ b , К р . Так как соседние значения Ь 0 и b , значительно изменялись, и точность их определения была различна, то они предварительно сглаживались по формуле трапеции с весовыми множителями, равными коэффициентам корреляции для данного часа, приведенными в работе (Gussenhoven et al., 1983). Значения Кр в свою очередь переводились в величины AL-индекса по соответствующим формулам регрессии (Старков, 1994а). Все вычисления А,, и а , проводились методом наименьших квадратов. Характер зависимости а , от lg (AL) был различен, но в большинстве случаев полином третьей степени достаточно хорошо описывал их поведение. Наибольший разброс наблюдается для фаз, поэтому перед аппроксимацией они предварительно сглаживались по формуле трапеции. На рис.3.15 приведены четыре примера таких аппроксимаций, последний случай есть пример наиболее плохой аппроксимации из-за резких и нерегулярных изменений фазы. Коэффициенты а , для всех А, и а , даны в табл.3.1. Для определения границ необходимо определить коэффициенты А и а , для данного уровня магнитной активности по формуле (3.3) и, подставив эти значения в формулу (3.2), вычислить положение соответствующей границы в выбранном интервале времени для данного значения AL. Физика околоземного космического пространства Рис. 3.15. Примеры зависимости коэффициентов A t u а , от уровня магнитной активности: сплошные кривые - исходные данные; штриховка - результаты аппроксимации полиномом: а - амплитуда нулевой гармоники для экваториальной границы овала; б - амплитуда второй гармоники для экваториальной границы диффузного свечения, в - фаза третьей гармоники для приполюсной границы овала, г - фаза второй гармоники для экваториальной границы овала (Старков, 19946) 431