Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Физика околоземного космического пространства электронов до 10 ~2эрг/(см2 -с-ср). Зависимость между этими границами приведена на рис.3.12. Для выбранных пороговых значений положения границ практически совпадают. Хорошее соответствие обнаружено также между границами бесструктурных электронных вторжений и диффузного свечения (Lui et al., 1977). Рис.3.12. Зависимость между положениями экваториальных границ диффузного свечения Ф'(1) и диффузного высыпания Ф'(¥) (Slater et al., 1980) По спектральному составу в диффузном свечении явно преобладает эмиссия X 630 нм, интенсивность которой в 4 раза выше, чем для X 557.7 нм. Практически отсутствует свечение в полосе 1NGN\ , которое характерно для дискретных полярных сияний (Алексеев и др., 1972). Это говорит о мягкости спектра вторгающихся электронов. Сама внутренняя структура полосы диффузного свечения может быть довольно сложной. Перед экваториальной кромкой аврорального овала может наблюдаться некоторое понижение интенсивности диффузного свечения, и при низком уровне магнитной активности свечение внутри овала ниже, чем в экваториальной полосе (Боголюбов и др., 1984). При магнитных возмущениях ширина полосы увеличивается. Пример взаимного расположения диффузного свечения и дискретных форм сияний, согласно (Meng, 1976), приведен на рис.3.13а. Распределение свечения в интегральном свете получено с помощью сканирующего фотометра, установленного на борту спутника. Широтные вариации потока энергии вдоль траектории пролета приведены на рис.3.136. Непосредственно к ярким полярным сияниям с экваториальной стороны примыкает узкая полоса свечения шириной около 0.5° с потоком 425