Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Физика околоземного космического пространства Аппроксимация дала значения ос, равные 1.58 и 0.16, для переходов (3.71) и (3.72) соответственно. Это подтверждает предположение авторов (3.57) о высокой крутизне потенциальных кривых в первом случае и незначительной крутизне во втором (см. рис.3.110). Таблица 3.5 Сравнение рассчитанных согласно формуле (3.70) с экспериментальными значениями (Bachmann et al., 1993) сечений процесса N2(W3A u , v ) + N2 -> N2(B3n g,v’) + N2 при к0=128 и а=0.16 Переход v -v ’ Дефект резонанса (см"1) Экспериментальные значения (А2) Расчет согласно (3.70) 4 - 3 824 1.7 0.66 5 - 4 589 2.3 1.4 6 - 5 358 3.3 6.5 7 - 6 132 8.7 10.8 1 1 - 9 721 5.0 9.3 Кроме этого, в работе (Bachmann et al., 1993) получены высокие значения для двух переходов (3.71) с большим значением дефекта резонанса, если предположить, что переход происходит.внутри одной молекулы. Авторы (Ottinger et al., 1995) полагают, что эти переходы происходят за счет переноса энергии с одной молекулы на другую N2(A V ,v = 1 5 ) + N2(X 's g+,v=0) -> N 2 (X % +,v=\) + N2(B3n g,v’=4); (3.73) N2( A V , v =17) + N2( X V , v =0) -> N2( X V , v = 1) + N2(B3n g,v’=5), (3.74) причем первая молекула остается колебательно-возбужденной, что приводит к малому дефекту резонанса. При аппроксимации экспериментальных данных для переходов (3.73) и (3.74) формулой (3.70) необходимо учесть произведение факторов Франка-Кондона для переходов A3Zu+,v -> X ' l g+,v=l и X ‘s g+,v=0 ->B3n g,v’. Поскольку для межмолекулярных переходов были приведены только два экспериментальных значения и в формуле (3.70) также два варьируемых параметра, то аналитическая аппроксимация со значениями K q —80.2 и а- 3.25 в точности повторяет экспериментальные данные. При этом, хотя реакция (3 73) и является эндотермической, все же дефект резонанса для нее незначителен (равен -2 7 см '1) и используем для нее также аппроксимацию (3.70). Таким образом, для экзотермических процессов столкновительной дезактивации электронно-возбужденных состояний атмосферных 631