Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Интегрирование дает следующую зависимость коэффициентов скоростей процессов гашения от температуры к(Т) ~ (1+2б/кТ) ехр (-Ш ). Учитывая, что Ь пропорциональна А, то есть 6 = аЛ , получаем следующую формулу к(Т) = к 0 (1+2аЛ/кТ) ехр (-аД/кТ) qn -, (3.70) где а - коэффициент пропорциональности Ь и A, qvv- фактор Франка- Кондона. В работе (Bachmann et al., 1993) приведены экспериментальные данные измерения сечений для следующих процессов межсистемных переходов N 2 (A 3 Lu,v) +N 2 ->N 2 (B 3 n g, v ) + N 2 (3.71) и N 2 (W 3 Au,v) + N 2 ->N 2 (B 3 n g, v ) + N 2 . (3.72) Данные приведены для 9 экзотермических переходов процесса (3.71) и 5 - процесса (3.72). Результаты аналитической аппроксимации измеренных в работе (Bachmann et al., 1993) сечений формулой (3.70) представлены в табл.3.4 и 3.5. Поскольку средняя кинетическая энергия столкновения N 2 - N 2 составляла 685 см'1, кТ при аппроксимации полагалась равной 458 см'1. Факторы Франка-Кондона брались согласно (Gilmore et al., 1992). Для переходов (3.71) средняя погрешность результатов аппроксимации составила 60%, для (3.72) - 65%. Таблица 3.4 Сравнение рассчитанных согласно формуле (3.70) с экспериментальными значениями (Bachmann et al., 1993) сечений процесса N 2 (A3Eu+,v) + N2 -> N2(B3n g,v’) + N2 при ко=105 и а=1 .58. Глава 3. Полярные сияния Переход v -v ’ Дефект резонанса (см'1) Экспериментальные значения (А2) Расчет согласно (3.70) 1 3 - 4 223 2.5 1.4 1 5 - 5 713 0.19 0.51 1 6 - 6 142 3.7 2.4 1 8 - 7 483 1.1 1.4 1 9 - 7 1363 0.15 0.08 2 0 - 8 700 0.35 0.81 2 1 - 9 26 2.2 2.7 2 2 - 9 779 0.6 0.38 2 3 - 1 0 41 4.2 3.0 630