Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Физика околоземного космического пространства быстрой подсистем нельзя рассматривать независимо: решение динамической задачи должно основываться на системе уравнений (3.60). Если два адиабатических терма Ut и U 2 пересекаются, то они отвечают функциям разной симметрии. Неадиабатическая связь между этими термами осуществляется вблизи точки пересечения, где параметр Месси обращается в нуль.' В этой области матричный элемент неадиабатической связи C )2=(iA можно считать постоянным, термы можно аппроксимировать линейными функциями Q, a Q - линейной функцией времени. Таким образом, мы приходим к следующей формулировке модели, рассмотренной впервые Ландау (Landau, 1932а) U, = - F , ( Q - Q0) + Е0, U 2 = - F 2(Q - Q0) + Е0, Q -Q o = Qo t (3.63) Здесь Qo - координата точки пересечения термов; -Fi и -F 2 - наклоны термов в точке пересечения; Q 0 - скорость движения по координате Q вблизи Q0. Тогда в первом порядке теории возмущения получаем следующее выражение для вероятности Pi _2 неадиабатического перехода Р 2H Cu l „, д7г = |/г ■ F \ . (3.64) Щ А р Это выражение для вероятности перехода справедливо при условии Р 1 2 « \ . Оценки показывают (Nikitin, 1968), что это условие для термов разной симметрии всегда выполняется, если в области взаимодействия справедлива аппроксимация (3.63). Таким образом, мы видим, что для модели (3.63) система атомов предпочтительно следует по начальному адиабатическому терму с вероятностью Р ц = 1 - Р i ,2 « 1 (рис. 1.108). Рис. 1.108. Пересечение адиабатических термов 1 и 2 621