Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Глава 3. Полярные сияния данными (Сучков, Шебеко, 1981; Валянский и др., 1984а,б) и значительное превышение над данными (Акишев и др., 1982; Гордеев, Шахатов, 1995). На рис.3.104 также приведены результаты полуклассических траекторных расчетов (Billing, Fisher, 1979; Биллинг, 1989), которые находятся в лучшем согласии с наименьшими экспериментальными оценками (Гордеев, Шахатов, 1995). При расчете коэффициента скорости для процесса 0 2 (п) + 0 2 (0) -> 0 2 (п-1) + 0 2 (1) (3.52) используем o.Qi_0i =45 нм '1. Тогда формула для коэффициента скорости процесса (3.52) имеет следующий вид I* 1/7/ ^ ? 2Л,ЛЛ4-ю-,7г 17 т 3/2 1 п - 1 ~ 6 Ь Г 2 3 - е х р - - у ехр К 3 , 2 1 7 .3 ( и - 1 ) —у 3 Т (3.53) 9 .76 (л -1 ) Зависимость суммы коэффициентов VV- (3.52) и VT-процессов 0 2 (п) + О 2 ( 0 ) -> 0 2 (п- 1 ) + 0 2 ( 0 ) ( 3 . 5 4 ) от колебательного уровня п при температуре 300°К сравнивается с экспериментальными данными (Park, Slanger, 1994) на рис.3.105. Здесь также приведены полуклассические траекторные расчеты (Billing, Kolesnick, 1992). Чтобы рассчитать коэффициенты для N 2 -O 2 столкновений, предположим аналогично (Billing, 1994): aN2-o2=2 (а^ - ^ +ао2-о2 ) Эта формула означает, что радиус обменного взаимодействия между молекулами равен среднему арифметическому радиусов каждой из сталкивающейся частиц (Никитин и др., 1989). Таким образом, имеем 614