Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

а = 3 9 нм-‘ и а = 4 5 нм '1. Эти величины протяженности обменного N 2 - N 2 U 2 ~ U 2 потенциала находятся в хорошем соответствии с недавними квантово­ механическими расчетами 36 и 42 нм’1, соответственно (van def Avoird et al., 1986; Wormer, van der Avoird, 1984). Глава 3. Полярные сияния 4000 1000 300 °K Рис. 3.103. Коэффициент VT-процесса N 2 ( 1 ) + N 2 (0) ->N 2 ( 0 ) + N 2 ( 0 ). Пунктирная линия - настоящие расчеты, сплошные линии 1 и 2 - расчеты (Billing, Fisher, 1979) и (Billing, 1980) соответственно На рис.3.103 показана температурная зависимость коэффициента VT-процесса N 2 (l) + N 2 (0) N 2 (0) + N 2 (0), (3.49) рассчитанного согласно (3.35) на основании полученных стерического фактора 0.73 и a Ni_Nj= 39 нм '1. Здесь же приведены результаты полуклассических траекторных расчетов (Billing, Fisher, 1979) при a N l- N2 =40 нм ' 1 и (Billing, 1980) при a Nl. Nl =36 нм '1, основанных на шредингеровском подходе. Траекторные расчеты проводились с учетом мультипольного взаимодействия и дисперсионных сил. Как видно из рис.3.103, наблюдается достаточно хорошее согласие при низких температурах настоящих расчетов с более поздними траекторными расчетами (Billing,1980). Соответствие при высоких температурах (несколько тысяч градусов) обусловлено тем, что в обоих случаях для нормировки привлекались высокотемпературные данные по VT- релаксации (Millikan, White, 1963). Интерес к исследованию релаксационных процессов в атмосферных газах привел к тому, что к настоящему времени имеется большой набор 612