Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Физика околоземного космического пространства Энергия, рассчитываемая согласно (3.39), может быть получена на основании полуклассической теории возмущения первого порядка. Это приближение дает следующие выражения для вероятности VV и VV'- переноса энергии Q *-1 " = Н 2|г .1 I пп | I тт'\ (3.40) fia>Z'=\En+Em- E n, - E m\ , где Еп, Ет - энергии колебаний АВ и CD до столкновения, а Еп' , Ет' после столкновения. Расчет интеграла в (3.40) приводит к выражению АВ ryCD = Z„ .Z, пп тт ± 2 2 п а 2 Здесь колебательные факторы равны ZAJ = а 2 Л?\г пп I I I [пЕ, ■ cos ес/г(я£)]2 (3.41) и 2 l2|r“ |: пп ’ mm 1 mm 1 (3.42) Как и в случае VT-перехода энергии, существует связь классических и полуклассических расчетов йТ'М* = гШ?ЕгЫ • COS e c K ^ ) f Еа « А Е% . Чтобы получить поправку на изменение частоты для VV- и VV'- переноса энергии, необходимо рассмотреть уравнение (3.20), где минимум потенциальной энергии определяется из уравнения xQ + exp(-z + 4т х 0) l + 5cos г \ со 2 — т+5 V®1 Функция Грина уравнения (3.20) в этом случае подобна функции, рассчитываемой согласно (3.26-3.28), поскольку амплитуда колебаний молекулы CD мала настолько, что В « 1 . Интегрирование уравнения (3.20) для колебательно-колебательного переноса энергии приводит к фактору (3.23). Интегрирование (3.41) по распределению Максвелла дает следующее выражение 609