Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

а вронскиан равен Глава 3. Полярные сияния (3.26) Если решение (3.25) подставить в функцию Грина (3.24) и ее проинтегрировать с правой частью (3.20), то можно получить, что вклад членов, пропорциональных (Ez/2) 2 / 2 ,...,(Ez/2 ) n/2 ..., будет обратно пропорционален 3!,...,(2п-1)!... из-за интегралов типа jexp(-ir)- ch 2 V dr / 1 J'y Учет члена в (3.25), пропорционального (Ez/2) , приводит к дополнительному фактору (3.23). Чтобы получить усредненную по тепловым скоростям вероятность колебательно-поступательного обмена v=0 <ч> v= l, выражение (3.15) необходимо проинтегрировать по максвелловскому распределению. В результате получаем ( Pol) SC - Zv Ztr, где колебательный и поступательные факторы рассчитываются следующим образом 2 f.и 2 ж 20 М 0 ' (3.27а) г ©' л-© Л 1/6 ехр 2 ( 0 2l Т (3.276) & 4яг <ртц _ Псо0] а'к ’ к Здесь Т- поступательная температура. Расчет колебательно-поступательного обмена энергией легко может быть расширен на случай ангармонического осциллятора. Для этого в расчетах волновую функцию гармонического осциллятора АВ необходимо заменить на функцию ангармонического осциллятора и учесть, что в первом приближении частота п о п + 1 перехода равна 604