Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Глава 3. Полярные сияния где Ч'п, волновые функции уровней п и т . Для гармонического осциллятора и вероятность п <ч> п+1 TV или VT-процесса оказывается пропорциональной вероятности 0 <н> 1 перехода Можно показать, что энергия, рассчитанная согласно (3.15), связана с вероятностью перехода, полученной в полуклассическом приближении В работе (Kelley, Wolfsberg, 1966) классическая задача возбуждения осциллятора при коллинеарном столкновении с налетающей частицей была решена двумя способами. В первом случае использовалась приближенная процедура, где пренебрегалось влиянием осцилляций на относительное движение по координате R. Во втором случае это влияние учитывалось. Было получено, что отношение энергий, рассчитанных в приближенном и точном методах, не равно единице, а зависит только от т: Точное квантово-механическое решение колебательно­ поступательного обмена при столкновении гармонического осциллятора с частицей в (Secrest, Johnson, 1966) показало расхождение с решением согласно методу искаженных волн. Как и в классическом случае, решения согласно приближенному и точному методу оказались пропорциональны между собой. Авторы (Rapp, Kassal, 1969) предположили, что причина недостатков метода искаженных волн непосредственно связана с недостатками приближенного классического метода. Метод искаженных волн в некотором смысле является аналогией приближенному методу в (Kelley, Wolfsberg, 1966), поскольку волновая функция оказывается не зависимой от R. Фактор (3.19) можно рассматривать как фактор коррекции метода искаженных волн и приближенного классического рассмотрения столкновения. Следует заметить, что в работе (Mies, 1964) для метода Л " . = (и+ 1 )^о jSC 01 (3.18) W = ехр( 1.685m) . (3.19) 602