Физика околоземного космического пространства. Гл. 3, 4 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 708 с.

Физика околоземного космического пространства х + х +у[т exp(-z + -Jmx) = 0 . (3.13) Поскольку х « 1 , можно выполнить приближенное интегрирование уравнений (3.12) и (3.13), пренебрегая х в экспоненциальном члене. Результатом такого интегрирования являются exp(-z) = Е sec h' ' е ; J2 ( 3.14) АЕ?,1: . т ~ Y ~ =h m T J->() Г->оо * jexp[-z(s)]sin(r-i)afr + + г Jexpf-z(j)] cos(r - s)ds (3.15) =4 mEz\n£, •cos есИ(тг ^ ) ] 2 При интегрировании предполагается, что осциллятор был до столкновения не возбужден. Ez= a v 0 2 /2o? - энергия относительного движения на бесконечности при т = -® для единичной приведенной массы АВ и С, £ — о/avо = (2E Z) ' 1 /2 » 1 - параметр Месси. Количество энергии, рассчитываемое согласно выражению (3.15), идентично энергии, которое получается при полуклассическом рассмотрении процесса столкновения (Rapp, Kassal, 1969). При полуклассическом рассмотрении молекула АВ трактуется как квантово­ механическая система с дискретными колебательными уровнями. Относительное движение молекулы и Частицы С рассматривается классически (3.14). Вероятность колебательно-поступательного обмена энергией (TV- или VT-процесс), рассчитанная согласно полуклассической теории возмущения первого порядка равна p sc =\г \ пт пт\ (3.16) где А - постоянная Планка; Лсспт = /Е„ - Ет/, Еп и Ет- энергии начального и конечного колебательных уровней п и т; F(t) - сила, действующая на осциллятор rm = \ ^ M - r eYVmdr (3.17) 601