Физика околоземного космического пространства. Гл. 1 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 216 с.

Физика околоземного космического пространства в ^ т ’ ^ ! г ф - ( 1 3 7 ) Интегрируя по частям и полагая, что р =0 на бесконечности, имеем вместо (1.37) в " С ( 0 ) = - ^ ¥ И ' ' < L 3 8 ) Плотность энергии изотропной плазмы равна Отсюда " = 2 Р- (1-39) В*°{ 0) = - ^ - Н , (1.40) 471 М где К= jwdV - полная энергия частиц. Формула (1.40) показывает, что наземный эффект кольцевого тока зависит только от полной энергии захваченных частиц и не зависит от их пространственного распределения. Это справедливо лишь до тех пор, пока магнитное поле в области кольцевого тока мало отличается от дипольного. Если бы Земля была идеальным проводником, на ее поверхности в низких широтах наблюдалось бы возмущение, превышающее поле (1.40) в 1.5 раза. В действительности хорошо проводящие слои располагаются на глубине в несколько сотен километров, потому на земной поверхности возмущение возрастает примерно в 1.44 раза (Chapman, Bartels, 1940). Магнитное поле токов на магнитопаузе зависит в первом приближении только от динамического давления солнечного ветра. Согласно модели Мида (Mead, 1964), эти токи создают в начале координат магнитное поле В Г ( 0 )*1 .6дЙ Г , (1.41) где магнитное поле выражается в нТл, динамическое давление р%" - в нПа. Заметим, что выражение (1.41) дает почти вдвое завышенную реакцию наземного магнитного возмущения на изменение давления солнечного ветра по сравнению с выражением (1.5) (Siscoe et al., 1968; Burton et al., 1975; Порчхидзе, Фельдштейн, 1990). Это связано с тем, что при усилении давления усиливаются токи не только на магнитопаузе, но и в хвосте, ослабляя, таким образом, наземный магнитный отклик. 49