Физика околоземного космического пространства. Гл. 1 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 216 с.

Глава 1. Магнитосферно-ионосферные связи Сравнивая рис. 1.7 и 1.22, мы видим, что эффект токов хвоста доминирует при всех уровнях магнитной активности. Лишь вблизи дневной магнитопаузы преобладает поле токов на магнитопаузе. Эффект кольцевого тока не очень заметен. Он проявляется, вероятно, в усилении депрессии при приближении к Земле (рис. 1.8). Еще слабее выражен эффект продольных токов. Из рисунков 1.9 и 1.10 можно видеть, что магнитное поле в долях хвоста растет при увеличении депрессии во время бури. Это указывает на интенсификацию хвостовых токов. Согласно рис. 1.11, самый существенный рост Вх во время бури происходит в околоземной части долей хвоста, возле г=0. Это означает, что усиливается ближняя часть хвостового тока. Заметим (рис. 1.22), что кольцевой ток дает В х=0 в плоскости х=0. Можно ожидать, что во время бури интенсифицируются продольные токи зоны 1, втекающие в ионосферу утром и вытекающие вечером. Над полюсами Земли поле продольных токов имеет то же направление, что и поле хвостового тока (см. рис. 1.22). На магнитных оболочках, расположенных глубже продольного тока, /^-компонента, создаваемая продольным током, меняет знак, ослабляя, таким образом, поле в низкоширотных участках ближней доли хвоста. Следовательно, продольный ток приводит к неоднородности магнитного поля в ближней доле. Эта неоднородность видна на верхней части рис.1.11, но она не слишком сильно выражена, что говорит о том, что хвостовые токи создают в плоскости х=0 более сильный магнитный эффект, чем продольные токи. Расчет наземного магнитного возмущения //-компоненту наземного магнитного возмущения во время бури можно разложить в ряд по азимутальным гармоникам со Н = £ а т С0М ф - ф т ), (1.23) т = 0 где т - номер гармоники; ф - долгота; фт - фаза. Приближенно можно принять ао « Dst cos A, (1.24) при A < Aa, (1.25) a i « - a e 2 при Apc < A< Aa, 46

RkJQdWJsaXNoZXIy MTUzNzYz