Физика околоземного космического пространства. Гл. 1 / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 2000. – 216 с.

отклоняется к югу (рис.1.66в). Тангенс угла наклона линий эквивалентного тока относительно скорости движения трубки равен tg a = J xeq/Jyeq = (Zpi-Zpo) / (2ы+2ьо). (1.83) Профили электронной концентрации, показанные на рис.1.57, позволяют вычислить интегральную проводимость ионосферы. Средний профиль 1 дает педерсеновскую проводимость 2 р 0 =4,6 См и холловскую Sho=3,3 См. Поскольку во время рассматриваемых событий концентрация меняется преимущественно в F-области ионосферы, вклад которой в интегральную холловскую проводимость невелик, можно принять £hi=£ho~3,3 См. Если считать, что педерсеновская проводимость, как и электронная концентрация, изменяется в 2 раза, получим £pi=9,2 См в трубках с повышенной концентрацией и 2 pi=2,3 См в трубках с пониженной концентрацией и соответственно а=35 и -20°. Если скорость трубки равна 3 км/с, то электрическое поле в ней Ei=150 мВ/м. Компонента тока вдоль оси у составляет Jy=500 А/км, что обеспечивает направленную на север компоненту наземного магнитного возмущения Н=310 нТл. В трубке с повышенной концентрацией возникает Х-компонента тока Jx=340 А/км, создающая наземное возмущение D=-220 нТл, направленное на запад. Для трубки с повышенной концентрацией имеем Jx= -175 А/км и D=110 нТл (на восток). На рисунке 1.67 показано положение дневных полярных сияний и векторов эквивалентной конвекции для события 07 января 1989 г., рассмотренного на рис. 19а. Вектора эквивалентной конвекции построены для центральной части двухвихревой системы возмущения как вектора, обратные эквивалентному току. Как видно из рис. 1.67, направление и наклон векторов конвекции хорошо соответствуют модели, представленной на рис. 1 . 6 6 6 . Двухвихревая токовая система перемещалась в западном направлении с ускорением. По имеющимся магнитным данным невозможно точно определить направление вектора скорости движения ионосферного возмущения, поэтому мы можем только приблизительно оценить угол наклона а , предполагая, что вихрь движется строго на запад. Для обе. Хейс (7) а«45° и D=180 нТл, что хорошо соответствует приведенным выше расчетам. Из рисунка 1.67 видно, что в процессе движения вихря вектор конвекции разворачивается по часовой стрелке. Вихрь сформировался на долготах около 13 MLT и для ст.Челюскин (10) а*65°. Такой угол наклона в нашей модели соответствует ситуации, когда проводимость в основании силовой трубки примерно в 5 раз выше, чем вне ее. Для самой западной станции Иен-Майен (1) а»30°, что может соответствовать отношению проводимостей меньше двух. Двухвихревая токовая система Физика околоземного космического пространства 143