Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

вне теории подтверждается только при малых электрических полях (Едй35 мВ/м), рост электрического поля выше этого значения со­ провождался лишь замедленным ростом скорости волн [7 8 , 88 ]. Это, вероятно, связано с эффектами насыщения в росте турбулент­ ности. В [ 8 3 ] предполагается, что в установившемся режиме (ин­ кремент равен нулю) фазовая скорость волны становится близка к ионной акустической скорости. Замедление роста фазовой скорости неоднородностей с ростом электрического поля (Е 35 мВ/м) и зависимость амплитуды сиг­ нала от электронной плотности представляются двумя сторонами одного процесса - процесса нелинейной стабилизации уровня турбу­ лентности, 5 .5 , Возможности радарной диагностики 5 .5 .1 . Пространственно-временная морфология. Данные аврораль- ных радаров позволяют контролировать развитие целого ряда явле­ ний: активной фазы бури и динамики эпицентра активности [ 2 , 11 , 23, 96, 10 7 ], микросуббурь [ 1 4 ] , W T S и петель свечения [1 7 , 18, 44, 96 ], магнитосопряженных явлений [ 3 9 ] , движение экваториальной кромки овала в вечернем и утреннем секторах [ 5 , 39, 103, 106, 109 ], пульсаций P iC [ 6 5 ] и др. Диагностические возможности радаров существенно расширяются с реализацией дрейфо­ вых измерений по методу £ T A R E [4 8 , 4 9 ]: наблюдались вечер­ ний и утренний реверсы в электрическом поле [3 1 , 9 2 ], явления вблизи -петель [ 5 9 ] , пульсации Р с 5 [ l l 6 ] , распределение электрических полей в овале и вне его [1 0 9 ]. 5 .5 .2 . Оценки электрического поля. Дрейфовые измерения дают удовлетворительную оценку электрического поля, если оно не превы­ шает 35 мВ/м [ 7 8 ] . Дальнейший рост поля, как отмечалось, со­ провождается замедленным ростом фазовой скорости неоднороднос­ тей, что затрудняет реконструкцию ионосферного электрического по­ ля из радарных измерений [1 1 2 ]. Разработка направления требует данных о ходе электронной температуры и фазовой скорости неодно­ родности с высотой. 5 .5 .3 . Оценки концентрации плазмы. Первая попытка сопостав­ ления условий в ионосфере и амплитуды сигнала была сделана в [ 9 4 ] . Подобные измерения были повторены в рамках эксперимента КАВС [ 1 1 8 ] (рис. 5 .4 ). Сравнивались предсказанные амплитуды сигнала, выведенные из данных E I S C A T и диназонда, с измерен­ ными амплитудами на частотах 46 ,5 и 93 .0 МГц. Лучи аврораль- ных радаров и область измерения E I S C A T перекрывались. Предсказанная амплитуда рассчитывалась из профилей ионизации 100 -125 км и азимута электрического поля ETSCAT при спектре неоднородностей [ 8 1 ]. Наилучшее согласие с измерен­ ными сигналами наблюдалось при уровне турбулентности 2.5%. Ход сигналов во времени демонстрировал удовлетворительное взаимное соответствие как в дневных, так и в вечерних условиях. Решение задачи определения амплитуды отраженного сигнала по данным об ионосферной концентрации и электрическом поле [ 1 1 8 ] 95