Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

Рис. 1 . 1 . Зависимость электрического ^.д поля в ионосфере от компоненты ММП В т = ( в Ч в * ) ^ 1 - ГЬ =15 см- 3 , хР/2=90° (соответ- ствует южному направлению ММП); 80 2 - ГЬ =5 см-3, т//2=90°; 3 - п = ^ =5 см- 3 , г/У2=6 0 ° ( соответствует W By ^ 2 B z )i гг. - концентрация частиц в солнечном ветре, г/ = CrrcCQ£,(Bz / e T ). ^ 8 12 16 ---------------------------------------------------------- Вт,иТл жет быть связан с существованием конечного внутреннего сопро­ тивления генератора эдс в солнечном ветре, возрастающего с уве­ личением модуля ММП. 1 .2 . Конвекция, вызываемая квазизязким взаимодействием солнечного ветра с магнитосферой 1 .2 .1 . Введение. В качестве альтернативы пересоединению как причине возникновения магнитосферной конвекции Эксфордом и Хайн­ сом в 1961 г. был предложен другой механизм, получивший* назва­ ние „квазивязкого взаимодействия" солнечного ветра с магнитосфе­ рой. В соответствии с этой гипотезой магнитосфера „закрыта", т.е. ММП в нее не проникает. Плазма же солнечного ветра увлекает за собой пограничный слой магнитосферной плазмы, которая затем возвращается на дневную сторону по более глубоким слоям магни­ тосферы. Действительно, измерения на спутниках C^Ol показали, что внутри магнитосферы существует пограничный слой толщиной до нескольких тысяч километров, в котором плазма движется в ан- тисолнечном направлении. 1 .2 .2 . Экспериментальные данные. При исследовании связи ММП с вариациями геомагнитного поля обычно получают остаточ­ ное возмущение геомагнитного поля, не связанное с ММП. Предпо­ лагается, что это возмущение, имеющее вид токовой системы D P— 2 , обусловлено квазивязким взаимодействием. Было найдено (см., на­ пример, ^3, 4, 19^ ), что интенсивность этой токовой системы про­ порциональна квадрату скорости солнечного ветра. Таким образом, экспериментальные данные как будто потверж- дают идею Эксфорда-Хайнса о квазивязком взаимодействии солнеч­ ного ветра с магнитосферой. 1 .2 .3 . Расчет ионосферной конвекции. Модель Эксфорда-Хайнса предполагает, что генерируемая на уровне ионосферы конвекция представляет собой однородное течение через полярную шапку в ан- тисолнечном направлении и возвратное течение в более низких ши­ ротах. Это приблизительно верно в случае закрытой магнитосферы, не имеющей хвоста. В случае реальной магнитосферы, имеющей гео­ магнитный хвост, картина конвекции существенно изменится [Д 1 } . 7