Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

АЕ=- 3.9 + 2.6 I t l (А/p/ N0 ), (4 .6 ) где E 0 и £ - уровни ночного сигнала в спокойных условиях и во время вторжений; Л/ 0 =О.О1 протон/(см^.с-ср-МэВ); Л/р ^>0.05 про­ тон/ ( см^ •с -ср- М эВ ). При этом коэффициент корреляции между Л В и Ъп. ( Л/р /Ai 0 ) ока­ зался равным 0.8, что позволяет рекомендовать амплитудные СДВ- измерения в. качестве достаточно простого и чувствительного мето­ да оперативной оценки протонных вторжений. Между измерениями фазы СДВ-сигналов на длинных ( ~>,4000 км) трансполярных радиолиниях и плотностью потоков солнечных протонов А/р обнаруживается регрессионная зависимость вида [531 Ау> = С + D Ig- А/р , ( 4 . 7 ) где А/р ^ 0 .3 протон/( см^ •с -ср-МэВ); С и D - некоторые коэффи­ циенты, зависящие от конкретного вида радиотрассы. 4 .5 .3 . Вторжения авроральных электронов, как и солнечных про­ тонов, приводят к появлению в нижней атмосфере добавочной иони­ зации, регистрируемой станциями вертикального зондирования и рио- метрами. Глубина проникновения электронов примерно равна [ 2 ] h « 8 2 - 12.3 In , (IV/80 ), (4 .8 ) м где h M - в километрах; И/ - в килоэлектронвольтах (> ;8 0 кэВ). Кроме того, при быстром торможении электрона в поле атомно­ го ядра возникает тормозное рентгеновское излучение или, как его часто называют при рассмотрении процессов авроральной зоны, ав- роральное рентгеновское излучение (АРИ ). Высота, на которую про­ никают фотоны АРИ при 1 0-кратном ослаблении их начального по­ тока, выраженная в единицах давления р (Гс/см^), может быть приблизительно описана в виде [2 3 р « 2 . 5 + 141п.(1Д//20), (4 .9 ) где 1А/ - энергия фотона, кэВ (2 0 кэВ^И /;6 500 кэВ). Зависимость р от высоты h показана на рис. 4 .8 . Из выражений (4 .8 ) и (4 .9 ) следует, что на условия прохож­ дения декаметровых и более длинных радиоволн основное влияние оказывают электроны с энергиями более 5 0 -1 0 0 кэВ (h & 80 км), а также АРИ с энергией f>2Q кэВ (К & 6 О км). Сопоставление вариаций фазы сигналов СДВ с интенсивностью АРИ, пропорциональной темпу счета детекторов, размещенных на аэростатах, показывает, что наилучший коэффициент корреляции ( ^ 0 . 8 ) наблюдается в случаях, когда трассы аэростата и СДВ- сигнала наиболее близки. При этом в ночных условиях для аврораль­ ной трассы Алдра (Норвегия; 13 .6 кГц)-Апатиты уравнение регрес­ сии имеет вид A jo = 10.1 + 3 .2 1пТлг. (А/х /А/Г ), (4 .10 ) где Д/г - фон за счет галактических космических лучей. 71