Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

ней ионосферы выполнялась в рамках так называемой „Программы средней атмосферы" (M id d le A tm o s p h e r e P ro g ram m e - M A P ) - крупнейшего за последние годы международного комплекс­ ного геофизического проекта. Хотя прогресс в изучении D — области несомненен, до сих пор она во многих отношениях остается „белым пятном" по сравнению с вышележащими слоями ионосферы. Это объясняется резким услож­ нением физико-химических процессов на высотах I ) -области, появ­ лением отрицательных ионов и ионов—связок, изменчивостью кон­ стант реакций, уменьшением электронной плотности, величина кото­ рой оказывается на пороге чувствительности существующих измери­ тельных средств. Кроме того, на физико-химию D -области замет­ ное влияние оказывают и факторы метеорологического характера (ветры, температура и т.д.). В высоких широтах ситуация стано­ вится еще более сложной из^за недостаточного количества экспери­ ментальных данных. 4 .4 .2 . Общие сведения. Как известно, до высот 1 0 5 -1 1 0 км за счет турбулентной диффузии атмосферный газ сохраняет пример­ но постоянный состав ( исключая малые атмосферные составляющие). По этой причине вся толща атмосферы от поверхности Земли до вы­ соты 105—110 км носит название гомосферы. Выше нее - после турбопаузы - начинается область молекулярной диффузии (гетеро­ сфера), где более легкие частицы устремляются вверх (Н , Не ), а более тяжелые отстают ( 0 ^ , О , N 2 , и т.д.). По температурному признаку атмосферу делят на тропосферу ( высоты lrt^.1 0-20 км, где существует отрицательный градиент температуры (A T / A h .^ 0 ), стратосферу ( 10-20 km^Ji^50 к м , A T / A h > О) и мезосферу (5 0 км^Тг.^.90 км, А Т /А К < 0 ) . Выше мезосферы находится термосфера (h^ . 9 0 -1 0 0 км, А Т /А К > 0 ). Таким образом, с точки зрения атмосферной динамики область!) целиком находится в гомосфере, а по температурной классификации - в мезосфере. Средние распределения некоторых параметров и компонент D -об­ ласти для спокойных условий представлены на рис. 4.7 и 4 .8 . Ре­ ально наблюдаемые распределения могут заметно отличаться от средних - примерно на порадок для паров воды Н^О и окиси азо­ та N0 , на десятки градусов по Т и до фактора 2 по Р . При этом увеличение геомагнитной активности приводит к существенному по­ вышению HgO , N0 и Т [5 1 , 6 1 ]. С точки зрения распространения радиоволн основная особенность J )-области заключается в способности, во-первых, отражать радио­ волны километрового диапазона и, во-вторых, оказывать существен­ ное влияние на поглощение декаметровых радиоволн. В спокойных условиях концентрация свободных электронов А/е в JD-области из­ меняется от единиц (днем h. к 4 0—5 О км, ночью К ~ 7 5 -8 0 км) до ~ 104 см -3 (Ь < «8 5 -9 0 км). Отражение километровых радиоволн происходит, грубо говоря, от слоя ионосферы, в котором We « 10 Q- 2 00 см- 3 . Поглощение декаметровых радиоволн определяется про­ изведением V А/. . Здесь 1 ) — частота столкновений электронов СП. ь С 71/ 67