Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

вопросу имеется обширная литература (разд. 1 1 .6 ). Достоинство этого подхода состоит в его наглядности, простоте решения вопрос г. о поступлении энергии, необходимой для протекания суббури, и из­ вестной универсальности ( предполагается, что аналогичный механизм может быть причиной генерации и солнечных вспышек). Имеются, од­ нако, определенные экспериментальные указания С11 ], что суббуря может возникать в глубоких слоях магнитосферы, где магнитное поле мало отличается от дипольного; говорить о пересоединении магнитных силовых линий в этом случае не приходится. Другой подход состоит в изучении возможности генерации суббу­ ри вследствие неустойчивости стационарной магнитосферной конвек­ ции (дробление ее на узкие струи) [ 3 8 ] или желобковой (переста­ новочной) неустойчивости плазменного слоя [9 9 , 1 0 9 ]. Следует иметь в виду, что желобковая неустойчивость обычного типа эффек­ тивно развивается только на внешней границе плазменного слоя (за исключением случая, рассмотренного в [ 3 ] ). Между тем, судя по всему, суббуря развивается в области II вытекающих из ионосферы продольных токов, которые связываются обычно с внутренней грани­ цей плазменного слоя. В качестве возможной причины генерации суббури ниже будет рассмотрен особый тип желобковой неустойчивости, развивающейся как на внешней, так и на внутренней границах плазменного слоя, который рассмотрен в разд. 9.5 при интерпретации W T S - и Р £ б - явлений. Возникающая при этом волна названа там волной проводи­ мости. 11 .7 .2 . Волна проводимости как возможная причина генерации суббури. Напомним, что волна проводимости возникает вследствие воздействия продольных токов желобкового возмущения на ионосфер­ ную проводимость и представляет собой комплекс взаимосвязанных возмущений электрического поля, давления плазмы в магнитосфере, продольных токов и ионосферной проводимости. Волна развивается в области вытекающих из ионосферы продольных токов, когда плот­ ность этих токов превышает некоторое пороговое значение, и рас­ пространяется преимущественно вдоль невозмущенного ионосферного тока (в ночном секторе - на запад). Полученное в разд. 9.5 выражение для инкремента нарастания волны проводимости для малых и в пренебрежении членом ( к , Vn ) принимает вид X. \vn\T К ( М о ) ро Ро/ Введем ток f Z p V ^ ) / r , определяемый выражением 2. •2 /. 2 :J цо Рио Г , "110 J I РО ( l l . i : ( 11.2 ) r i - 2 Z 7 J Ток равен величине продольного тока, при котором — R . Пренебрегая последним слагаемым в (1 1 .1 ), для случая, когда вол- 253