Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

возбуждения по токовой скорости при этом обладают ионно—цикло­ тронные волны на низких гармониках ионно—циклотронной частоты . Как показано, например, в [ 34 ] , возбуждение ионно-цикло­ тронных волн происходит на конической поверхности, ориентирован­ ной вдоль j , причем (3ej ) >0 и эе f;/ге <5С1. Последнее неравенство благоприятно для выполнения условий пространственного синхрониз­ ма (Ю .З ), так как для плазменной волны На меньших широтах, в области ионосферного провала, электро­ статические КНЧ—шумы могут возникать за счет развития градиент­ но-дрейфовых неустойчивостей, для которых также характерно вы­ полнение неравенства «Э£((/ а й ^ «1 С"7]. При регистрации плазменных волн на ИСЗ существенное влияние на их спектр оказывает движение спутника, приводящее к доплеров- скому уширению спектра как КНЧ, так и резонансных волн. Для плазменных ОНЧ-волн вблизи резонансного конуса величина допле— ровского уширения равна A f =/1со1/(Г2гг)=|СГ1^ | /С2Я-). (ю.4) Рассмотрим для примера рассеяние свистовой волны в плазмен­ ную на ионно—циклотронных волнах, которые наиболее эффективно возбуждаются на частоте f Hi и на масштабах ге ^ , где = = V . гирорадиус ионов. Если бы спутник был неподви­ жен, то смещение частоты плазменной волны от частоты педедат- чика равнялось бы • • Однако за счет движения спутника воз­ никает смещение частоты А £ (1 0 .4 ), а так как |^<-i > то A f * > ( и 0/ит .) » Ю f H. ,т.е. основную роль в формировании спектра уширенного сигнала играет эффект Доплера. На высотах К » 1 0 3 км наиболее эффективно возбуждаются циклотронные волны атомарного кислорода [ 3 4 ] , для которого 30 Гц и соответ- ственно A f ^ 1 0^|t ^ 3 0 0 Гц, т.е. за счет допперовского смеще­ ния частоты можно объяснить наблюдаемые величины уширения спек­ тра ОНЧ-передатчиков. Отметим, что при рассеянии свистового сиг­ нала на ионно-циклотронных волнах, обладающих азимутальной сим­ метрией Зв относительно В , и уширение частотного спектра ОНЧ- сигналов будет симметричным относительно частоты передатчика. Приведенные качественные рассуждения показывают, что основ­ ные свойства уширенных сигналов ( величины частотного уширения, преобладание электрической компоненты, связь УС с электростати­ ческими КНЧ шумами) могут быть объяснены трансформацией исход­ ной -оистовой волны в плазменные волны при взаимодействии с мел­ комасштабной ионосферной турбулентностью. Количественная теория Эффекта уширения дана в [ 2 5 ] и в следующем параграфе. 226