Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

отнести к P g -. Линейно поляризованные магнитные пульсации со- провождались пульсациями риометрического поглощения, а в сопря­ женной области на дрейфующем аэростате регистрировались пуль­ сации тормозного рентгеновского излучения. 9.2. Иррегулярные пульсации Р -11 9.2.1. Типы пульсаций P i 1. В диапазоне P i 1 (Т < 4 5 с) на­ блюдается несколько типов пульсаций. Мы остановимся на двух из них: P i С и P i IB ( S i p ) . Генерация этих пульсаций связана с развитием суббури. Максимум частоты появления РгС наблюдается в утреннем сек­ торе. Эти пульсации не имеют выраженной синусоидальной формы. Обычно магнитограмма P i С представляет собой последовательность асимметричных импульсов, длительность события РгС до 1 ч. Генерация P i IB-пульсаций происходит в момент брейкапа, что позволяет использовать их в качестве диагностического параметра при изучении суббури. На монограммах пульсации P iB имеют вид широкополосного всплеска длительностью 1-2 мин. 9.2.2. Пульсации РгС, их связь с пульсирующими пятнами. Яр­ кой особенностью P iC -пульсаций является их связь с пульсирующи­ ми авроральными пятнами. Корреляция этих явлений неустойчива, в отдельных случаях наблюдается детальное соответствие магнитных пульсаций и вариаций интенсивности свечения, регистрируемого фо­ тометром [15 ]. В [31 ] использовалась телевизионная установка с широкоуголь­ ным объективом, которая регистрировала сияния в секторе разме­ ром 350—450 км. Этот сектор был разбит на 35 ячеек, в каждой определялась относительная интенсивность сияний. В предположении линейной зависимости между Н- и D -компонентами магнитных пульсаций и вариациями интенсивности сияний для каждой ячейки определялись коэффициенты этой зависимости. Хотя физический смысл этих коэффициентов не ясен, они остаются устойчивыми в течение длительного интервала времени (до 37 мин), но меняются от события к событию. 9.2.3. Токовая система пульсаций РгС. Зная магнитные возму­ щения от пятен, расположенных в разных частях неба, можно по­ пытаться решить задачу нахождения системы эквивалентных токов пятна [31 ]. Система эквивалентных токов пятна имеет вид двойного вихря, фокусы которого смещены от центра пульсирующего пятна на 120 км при радиусе пятна 50 км. Угол между линией, соединяю­ щей центры вихрей, и фоновым электрическим полем, определяемым по направлению дрейфа пятен, составляет М30°. Подобные возмущения возникают при изменении проводимости в ионосфере в присутствии электрического поля. Эта задача ранее была решена в [28 ]. В ^31] делается попытка найти систему то­ ков пятна повышенной проводимости, синтезируя ее из двух: пер­ вая - чисто ионосферные токи, возникающие в отсутствии проводи­ мости вдоль магнитного поля, вторая - система трехмерных токов, 191