Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

Рис. 8.10 . Развитие ЦН в волокне [1 2 ]. а — плоскость (^К ,И/ ); в области I имеет место резонансное рас­ сеяние электронов, в II - нет; б - образование и смещение ступень­ ки на функции распределения энергичных электронов ( 1 , 2 , 3 — по­ следовательные моменты времени); в - качественный ход измене­ ния во времени интенсивности КНЧ ( 1 ), ОНЧ ( 2 ), характерной час­ тоты (3 ), интенсивности потока высыпающихся частиц ( 4 ). пределения означает изменение питч-угловой асимметрии, следова­ тельно, граничной частоты и, как следствие, сдвиг сепаратрисы и вовлечение в резонансное взаимодействие с волнами электронов, ранее находившихся в области II (рис. 8.10 , а ). Спектр генерируе­ мых волн смещается в область ОНЧ-диапазона. С момента начала развития ЦН электроны попадают в конус по­ терь и, высыпаясь, вызывают вспышку сияний. Следует заметить, что волны генерируются электронами, параметры которых (питч- угол и энергия) лежат вблизи скачка на функции распределения, в то время как в конус потерь сбрасываются электроны, питч—углы которых лежат вблизи конуса потерь. Вспышка продолжается до тех пор, пока электронная функция распределения полностью не изотропизуется для энергий больше не­ которой критической (в [ 4 0 ] вспышка прекращалась за счет высы­ пания горячих электронов). Далее начинается медленный процесс натекания горячих электронов в волокно. Эти новые электроны не­ сут с собой питч—угловую асимметрию. Когда их станет достаточно для того, чтобы коэффициент усиления снова превзошел коэффициент потерь в некоторой частотной области, снова разовьется циклотрон­ ная неустойчивость по описанной выше схеме и т.д. Качественно временная последовательность явлений приведена на рис. 8.1 О, в. 182