Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

Рис. 8.9. Схема натекания горячих электронов в волокно с повы­ шенной концентрацией холодной плазмы и взаимодействия этих элек­ тронов с КНЧ/ОНЧ-волнами. 1 - КНЧ— или ОНЧ-волны; 2 - высыпающиеся электроны; 3 - об­ ласть взаимодействия; 4 —дрейфующие горячие электроны [ 1 2 ] . чивость этих волн. Динамика ЦН в квазилинейном приближении по­ дробно описана в [ 1 О ] . Анализ развития автоколебаний релаксационного типа в такой системе выполнен в [ 1 ] . Для качественного понимания приведем некоторые сведения из теории ЦН. Известно, что при заданной питч-угловой асимметрии горячих электронов в трубке существует граничная частота, ниже которой волны будут усиливаться. Не все горячие электроны могут резонансно взаимодействовать с волнами, поскольку для электронов с продольной скоростью ниже критической условие резонанса не мо­ жет быть выполнено ни для какой частоты ниже граничной. Тогда на плоскости , W ({£ = 3 гтгб ; Q - питч-угол; \А/ - энергия) вся популяция горячих электронов разделится на две части (рис. 8 . 10 , а ), в нижней части электроны могут резонансно взаимодействовать с волнами, в верхней - нет. Положение сепаратрисы, разделяющей эти две части, определяется как плотностью холодной плазмы, так и питч-угловой асимметрией горячих электронов. Пусть теперь горячие электроны начинают заполнять волокно (рис. 8 .9 ). Коэффициент усиления растет и в некоторый момент для некоторых (в начале низких) частот становится больше коэффи­ циента потерь. Плотность энергии волн на этих частотах резко воз­ растет. Электроны из области Г (рис. 8 . 10 , а) эффективно рассеи­ ваются на этих волнах, и, как результат, функция распределения становится изотропной в этой области и приобретает специфическую форму со скачком (рис. 8,10, б ). Появление скачка на функции рас- 181