Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

Как видно, разброс параметров от полета к полету оказался неболь­ шим. Точность представления данной моделью временной структуры множественных МКВ иллюстрируется гистограммой ошибок на рис. 8.5, б, где по горизонтальной оси отложена ошибка В = С^м~ , а по вертикальной - число случаев ('Г , ‘ZV, - модель- ок / / оК М ЭК ное и экспериментальное значение задержек). Распределение ошибок близко к ’нормальному, и основная масса ошибок представления не превосходит экспериментальную ошибку ( ~ Ю % ) . Если из экспериментальных значений задержек вычесть кинема­ тическую часть, которая связана с движением сброшенных в конус потерь электронов ( эту величину можно вычислить по оценке уЗ и спектрам электронов в максимуме МКВ), то для разности полу­ чим распределение, представленное на рис. 8.5, в. Есиг два после­ довательных всплеска инициируются электронами, генерировавшими ОНЧ—излучение и стартовавшими одновременно в разные полусферы, то это соответствует первому максимуму (рис. 8.5, в), если они стартовали с задержкой в половину их баунс-^периода, то второму максимуму и с задержкой в баунс^-период - третьему. Объединяя этот результат с результатом работы [14J , можно пшучить полное представление о временной структуре в потоках МКВ и утверждать, что задержки в диапазоне Т >1 с имеют рас­ пределение, близкое к чисто случайному, a npn 'T -il с задержки, из которых вычтена кинематическая часть, связанная с движением электронов вдоль силовых линий, имеют распределение, подобное распределению на рис. 8.5, в. 8 .3 .5 . Локализация источника микровсплесков. Для понимания физики сброса электронов МКВ большое значение имеет положение области максимального сброса на силовой линии (локализация ис­ точника МКВ ). К сожалению, локализация не может быть выполне­ на по измерениям МКВ в рентгеновском излучении, где мы имеем подавляющее большинство экспериментальных данных, так как заг- держка счета в двух энергетических каналах спектрометра сравнима с временным разрешением в высокоэнергичном канале. Это справед­ ливо для всех известных измерений МКВ в рентгеновском излучении. По измерениям потоков электронов на спутниках и ракетах имеется единственный случай [ 3 3 ] , где утверждается, что источник МКВ расположен на расстоянии 1 R e от ионосферы (L'x- 8 , M L T ^ 1 2 ) . К сожалению, статистика очень мала (всего два множественных МКВ). Косвенные оценки положения источника были выполнены в работах Г4 7 ] по корреляции МКВ в рентгеновском излучении и дискретных ОНЧ-хоров (L ~ 4 . 3 ) и в [7 , 32J по результатам исследования вре­ менной структуры множественных МКВ ( L ~ 5 - 5 . 5 ) . В обеих рабо­ тах оценки указывают, что источник микровсплескового сброса на­ ходится вблизи магнитосферного экватора на расстоянии 15—2 0 ° от него. Результат получен с привлечением дополнительных гипотез (модель генерации или модель показателя преломления для ОНЧ- волн). Это означает, что окончательно вопрос о локализации источ­ ника не решен. Требуются дополнительные исследования МКВ в по­ токах электронов, измеряемых на спутниках или ракетах. 172