Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

Электроны, ответственные за всплеск ОНЧ, отразившись в точках поворота, пройдут через область генерации, инициируя новый всплеск ОНЧ, при генерации которого снова образуется описанная выше движущаяся особенность функции распределения горячих элек­ тронов. Благодаря этой особенности в окрестности точек отражения развивается снова электростатическая неустойчивость и происхо­ дит микровсплесковый сброс электронов. Рис. 8.5, а поясняет ска­ занное. Этот процесс может повториться многократно, причем каж­ дый раз происходит сброс электронов в атмосферу противоположных полушарий. Последовательность таких сбросов, синхронизованная периодическими колебаниями сгустков электронов, ответственных за дискретные ОНЧ, и образует множественный МКВ. Если в этой модели зафиксировать питч-угол и энергию элек­ тронов, генерировавших дискретное ОНЧ-излучение, то для задер­ жек получится кусочно-линейное ( как функция баунс-периодов) двух­ параметрическое представление [7 , 3 2 ]. Оно описывает возможный набор задержек в данной модели, позволяет объяснить отмеченные выше неэквидистантность следования всплесков во множественном МКВ, линейную зависимость задержки от разности баунс-периодов; предсказывает, что минимальная задержка может быть ~ 0.2 с, что действительно наблюдается на эксперименте. Вторая возможность генерации МКВ предложена в [ 4 7 ] . Как и выше, принимается одна из. моделей генерации дискретного ОНЧ и учитывается тот факт, что электроны, генерировавшие ОНЧ-излуче­ ние, хотя и претерпели сильное питч-угловое рассеяние, попасть в конус потерь не могут. Однако ОНЧ-излучение может сбросить в конус потерь электро­ ны с малыми питч-углами, вызвав МКВ рентгеновского излучения, причем рассеяние этих электронов происходит вне экваториальной плоскости. Для объяснения структуры множественных МКВ в моде­ ли требуется некоторый физический агент, который синхронизует сбросы электронов в последовательных всплесках множественного МКВ. Таким агентом в этой модели может быть отраженный от ионосферы импульс либо ОНЧ—излучения, либо потока электронов. Минимальный интервал временной структуры в таком случае будет ~^го+ ^Ъ /4 или Тъ /4 ( Тш - время распространения ОНЧ-излучения от экватора до ионосферы; 7^ - баунс-период электронов с энер*-: гией 100 кэВ). Таким образом, X мин > 0 .6 с для L ~ 6 , в то вре­ мя как на эксперименте наблюдаются задержки ^ 0.2 с, к тому же последовательность всплесков во множественной МКВ будет здесь эквидистантной. Это говорит о плохом соответствии модели струк­ туре множественных МКВ, однако одиночные МКВ, естественно, могут генерироваться по описанной схеме. 8.3.4. Экспериментальная проверка двухступенчатой модели осу­ ществлена по степени точности представления временной структуры множественных МКВ. Использовались данные рентгеновских спект­ рометров в аэростатных экспериментах „САМБО" (1974 , 1976 г г .). Методом наименьших квадратов были оценены Т0 и уЗ для трех различных полетов (0 .8 5 с, 0 .168 ; 0.87 с, 0.166; 0.87 с, 0 .17 ). 171