Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

МКВ могут наблюдаться как одиночные, так и сериями (пачками) до 1 0 в серии. Период повторения в серии обычно более стабилен и колеблется от серии к серии в пределах от 200 до 800 мс, в то время как для одиночных МКВ с ростом интенсивности средаий период обычно уменьшается, а следовательно, среднее число МКВ за 1 мин увеличивается (рис. 8.1, а ). При малой интенсивности с реднее расстояние между МКВ равно 5-6 с, в максимуме бухты 1 -2 с. Пачки МКВ (множественный МКВ) наблюдаются с квазипе­ риодами 5—30 с и часто составляют тонкую подструктуру секунд­ ных пульсаций. Следует заметить, что одиночные МКВ также могут группироваться в довольно регулярные серии с периодами повторе­ ния в серии 1-3 с, которые, однако, будем отличать от множест­ венного МКВ, где этот период меньше. Поперечный размер (диаметр) области, занятой МКВ-высыпани- ем, лежит в диапазоне 20—150 км и в среднем составляет 80 км (проекция на ионосферу, h » 1 0 0 км) [1 8 , 43, 5 5 ]. 8 .2 .2 . Распределение вероятности появления МКВ в зависимо­ сти от M L T и широты исследовано в [1 5 , 18 ] по данным аэро­ статов и в [ 4 2 ] по данным спутника „Инджун—3 " (рис. 8 . 1 , б, в). МКВ наблюдаются преимущественно в области 04 -15 MLT с мак­ симумом вероятности появления в 9 MLT . В некоторых работах [ 3 , 5 ] были приведены единичные случаи регистрации МКВ вблизи местной полуночи. Однако авторы не приводят аргументов bvпользу тождественности свойств и ответственных за них механизмов сбро­ са ночных МКВ и МКВ, обычно наблюдаемых в утреннем секторе. Зависимость от широты по данным спутника „Инджун—3 " приве­ дена на рис. 8.1, б. По рентгеновским данным эта зависимость исследована плохо. Однако известно, что вероятность появления максимальна на 1_.~6, падает с увеличением L , но в шапке МКВ не наблюдались; к югу от /_,»6 МКВ наблюдались вплоть до 3.5. 8 .2 .3 . Свойства функции распределения электронов в координа­ тах питч-угол—энергия. Распределение электронов по питч-углу во время микровсплесков высыпаний практически не исследовалось, поскольку для этого требуется измерение непосредственно электрон­ ных потоков с большим временным разрешением. Некоторое пред­ ставление о питч-угловом распределении дают результаты, опубли­ кованные в [ 4 2 ] . В работе приведены МКВ в потоках электронов с Е > 4 0 кэВ и питч-углами О и 90 °. По этим данным относитель­ ная модуляция потоков электронов максимальна при малых питч- углах. Там же отмечается, что, несмотря на то, что фоновое высы­ пание ( в минимуме) при больших питч-углах более чем на порядок выше, чем при малых, абсолютная величина всплесков на малых питч-углах примерно такая же, как и на больших. В терминах тео­ рии питч-угловой диффузии, хотя она и не применима к МКВ, это означает, что фоновое высыпание идет в режиме слабой диффузии, но в максимуме всплеска режим диффузии может приближаться к сильному. Исследование изменений энергетического спектра при переходе от минимума к максимуму МКВ было выполнено многими авторами. 165