Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

неустойчивости ситуация возникает только при определенных усло­ виях. Более перспективными представляются поиски механизма гене­ рации дуги на внутренней границе плазменного слоя, в области вы­ текающих из ионосферы продольных токов зоны 2. Эта граница обычно считается устойчивой относительно желобковых возмущений. Однако в [ 3 ] обращается внимание на то, что стационарная магни- тосферная конвекция приводит к смещению этой границы в направ­ лении Солнца. Возникающая асимметрия положения внутренней гра­ ницы плазменного слоя относительно геомагнитного диполя делает возможным развитие на ней желобковых возмущений в узком диа­ пазоне углов волновых нормалей. В \_2 5][ рассмотрена возможность генерации авроральных дуг в результате расслоения крупномасштаб­ ного продольного тока вследствие нагревания этим током магнито­ сферной пЛазмы. Появление продольной разности потенциалов в об­ ласти вытекающего из ионосферы продольного тока приводит к ус­ корению ( нагреву) уходящих вверх ионов полярного ветра. При про­ дольной разности потенциалов ~ 1 0 кВ поток энергии, уносимый в магнитосферу ускоренными ионами полярного ветра, приводит к воз­ растанию давления магнитосферной плазмы в 2 раза за несколько минут. Нагрев магнитосферной плазмы продольными токами приво­ дит к возбуждению в плазменном слое волны нагрева, распростра­ няющейся поперек плазменного слоя со скоростью в проекции на ионосферу v 'x . t t c S , ( 6 . 1 ) где С — скорость света; коэффициент 8 определяет вклад ионов полярного ветра в продольный ток; - продольная разность по­ тенциалов; Ъу — характерный масштаб изменения объема магнитной силовой трубки единичного сечения на уровне ионосферы; В - маг­ нитное поле; оС - угол между волновым вектором и направлением на полюс; все величины берутся на уровне ионосферы. Скорость г/ оценивается величиной сотни метров в секунду и направлена на во­ сток. Учет конечного времени Т распространения возмущения вдоль магнитной силовой линии приводит к нарастанию волны нагрева с ин­ крементом Im . СО ~ С~к,v'sf'rC , (6 .2 ) где к - волновое число. При длине волны возмущения ^ 3 0 км, что равно расстоянию между параллельными дугами, характерное время развития возмущения составляет >~100 с. Кроме рассмотренных предполагались и некоторые другие воз­ можные механизмы генерации дуги [2 4 , 39, H O j . Недостаток всех моделей магнитосферного происхождения дуги - игнорирование влияния развивающегося возмущения на ионосферную проводимость, которая, как мы знаем, изменяется очень сильно. 133