Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

Рис. 6 .5 . Снимок овала сияний в ультрафиолете со спутникаDE-1 25 .11 .81 в 11 .32 UT [ 7 2 ] . Наиболее сильное влияние на положение овала дискретных сия­ ний оказывает B>z ММП [5 5 , 100, 1 0 3 ]. Минимальные размеры области свечения наблюдаются тогда, когда в течение нескольких часов В О [ 5 3 ] . В этом случае область свечения совпадает с овалом при отсутствии магнитных возмущений (Q = О). Уже при небольшом повышении магнитной активности ( Q = 1 , т.е. 4 L ~ 10 - 20 нТл) овал становится больше, чем при B z > 0 [ 1 4 ] . При уменьшении B>z размеры овала быстро увеличиваются, ра­ диус круга, аппроксимирующего экваториальную границу овала, уве­ личивается от 15 до 2 3 ° широты при уменьшении B z от +4 до —4 нТл [ 8 1 ] . Расширение полосы свечения наиболее отчетливо проявляется на ночной стороне. На рис. 6.6 показано изменение ширины области свечения в полуночном секторе в зависимости от В . Так как нижняя кривая соответствует положению сияний перед началом активной фазы, а верхняя -^предельной широте, достигае­ мой сияниями в максимуме возмущения, то приведенная зависимость характеризует величину броска сияний к полюсу. При изменении В>2 от О до —6 нТл ширина области свечения меняется от 3 до 10 ° широты [15J . 118