Физика авроральных явлений / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1988. – 264 с.

Вечер + Утро Рис. 5.8. Схема трехмерной токовой системы, связанной с дугой сияния ( АА ) и радиодугой ( RA) [ 99], а также продольных токов крупномасштабной конвекции - токи зон 1 ( 1 ^) и 2 ( I g ) - в вечер­ нем и утреннем секторах аврорадьной зоны. метр. При этом от вечерних к утренним часам направление электри­ ческого поля, связанного с радиодугой, меняется на противополож­ ное (рис. 5.5). С повышением электрического поля в области радио­ дуги согласуются и данные баллонных измерений в отдельных частях вечерней радиодуги, описанные в двух событиях в|99^, а также данные системы 3TARE в одном из событий, описанных в [ 100 ]. Измеренный на баллоне профиль электрического поля поперек систе­ мы дуга сияния-радиодуга в одном из событий показан на рис. 5 . 7 , Положение дуг сияний и радиодуг по отношению к баллону в начале рассматриваемого интервала приведено в верхней части рисунка. Показанный ниже профиль электрического поля относится к наибо­ лее полярной дуге сияний, отделенной от пояса диффузных сияний расстоянием не менее 2° широты. Как видно из рисунка, максимум величины поля располагается приблизительно в области радиодуги и имеет характерный размер, примерно равный ее ширине. Косвенным подтверждением возрастания величины электрическо­ го поля в области радиодуги является локальное усиление восточных (западных) токов в окрестности радиодуг вечернего (утреннего) типов. 5.7.4. Трехмерные токи. Как видно из рис. 5.6, вторжения энер­ гичных электронов, связанные с Л-структурами, регистрируются вне области радиодуг. Поэтому в области радиодуги сохраняется постоян­ ство отношения педерсеновской и холловской интегральных прово­ димостей, характерное для невозмущенной ионосферы. Тогда нали­ чие максимума интенсивности холловского тока в области радиодуги означает, что радиодуга является одновременно и ограниченной по ширине полосой наиболее интенсивного педерсеновского тока. Для обеспечения непрерывности трехмерного тока в такой ситуации не­ обходимо существование пары слоевых продольных токов противопо­ ложного направления на полярном и экваториальном краях радиодуги (рис. 5.8). Оба явления (радиодуга и дуга сияния) являются эле­ ментами единой системы двух разнесенных вдоль меридиана продоль­ ных токов. При этом дуга сияний соответствует области локализа- 101