Энергичные частицы в авроральной магнитосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1977. – 150 с.

Используяуравнение (7), записанноевконечныхразностях, можно получитьуравнениерегрессии: где л t - шагобъемаданных . Введем обозначения: (Ш (C + C^R., 1 С +С,Шолѣ 1 С+С, S ’ J31 = ё т ё т і п Ѵ / cos ^ ѳ ~ ^^; С* _о| т Ко £о с + с 1 ноТі ££о Ео С +Ч H 0 Y 2 ѵ р ъ = - (1 - JJ, = - (l- ^ 4 = - ( 1 -Ш 0 А±)^г= - (1-&)Рг , тогдауравнениярегрессиибудут: vt ' « c i Vt _, + p 1 H 1 ( t ) ^ 2 H 2 ( t ) + ^ 3 H , ( t - l ) + J i 1 | H 2 ( t - l ) , здесь Ѵ +_, н(t) , н г ( t ) - экспериментальноизмеряемыевеличины. Еслиметодомнаименьшихквадратовопределить , £г> томожно найтимодульполяиегонаправление: ftSo Е» “ ( сЦ ) ' ѣ J a . 2 Крометого, можноприближеннооценитьпроводимостьсреды f t 'E 0 - Преимуществотакогоподходасостоитвтом, чтонетнеобходимости вравномерномвращениизондаиимеетсявозможностьоценитьпрово­ димостьсреды, неприбегаякдополнительномуусложнениюэкспери­ мента. Крометого, такойметоданализадаетлучшеевременноераз­ решение . 138