Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 3. Атомарный кислород / Г. А. Иванов, В. Е. Иванов, А. С. Кириллов, А. И. Конахина ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-84-06-34. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1984.

плетности при переходе из основного состояния. Еслид5= о, 9 полагалось равной I , еслиAS 4 0, 2 . = 3. Примеры получен ной аппроксимации и сечений возбуждения 3Р и термов, рассчитанных в /2 2 /, приведены на рис. 5. В табл. 3 приве дены значения параметров для аналитического представления СВ (2 ), в табл. 4 - для СВ (3 ). В последней колонке этих таблиц помещается величина автоионизационного фактора (Аф), который определяет долю сечения, приводящую к ионизации. Для аппроксимаций сечений возбуждения термов1]} и *3 с асимптотой Е-3 было использовано выражение, предложенное в работе / I I / : г g 1 -El N e" F-j , я / , w \ L1 Кho ) J б (Е )= я ч * - - г )— ---- ’ <6> me F(E) = (E-w)-(c< + i + C s C e ’- ^ )7 ) ' E - энергия (эВ), 6 (E ) - сечение (a^). Результаты аппроксимации представлены на рис. 4, в табл. 5 приведены значения параметров для выражения (6). Таблица 5 Параметры для расчета СВ термов D , S Терм jWr 3B j А | CI | G2 ( С3 j С4 2pV1X> 1,9 26200 0,095 -0,029 0,0018 17,0 2p*<S 4,17 3100 0,112 -0,042 0,0011 17,6 4. Сечения ионизации Процесс ионизации атомарного кислорода электронным ударом может протекать либо непосредственно путем прямой ионизации с образованием ОП в ^£ ° , aD ° и *Р° состояниях, либо через возбуждение ридберговских серий, сходящихся к *D 0 или гР° термам ОП. Экспериментальные данные о сечени ях ионизации с образованием ионов 0+ в * S ° , г р °, гР° состояниях и сечении автоионизации отсутствуют. В послед- 13