Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 2. Молекулярный азот / А. С. Кириллов, А. И. Конахина, Г. А. Иванов, В. Е. Иванов ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препринт ПГИ-84-05-33. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1984.

интегральные сечения упругого рассеяния приведены на рис. 15. Для сравнения на этом же рисунке построена сумма сече ний неупругого рассеяния электронов молекулой N j . Сводка используемых данных о сечении упругого рассеяния дана в табл. 26. В табл. 27 приведены затабулированные значения суммы сечений неупругого рассеяния электронов молекулой Nr> . Сечение упругого рассеяния было представлено в виде суммы: б*(Е) = & ,( Е ) + 6 г (Е), (5.1) где d i(E ), <За(Е) аппроксимировались согласно С1.13) при к = I . Параметры аналитического представления приведены в табл. 28. При энергии электронов больше 10 эВ <Ja(E) опи сывает сечение упругого рассеяния с погрешностью менее I %. Таблица 28 Параметры для расчета упругого сечения согласно (5.1) - - ! i А S c i т ' с Т ” " " 1 ! ч г ! с з ' ! С4 | »эВ 6 I 6 2 3,3(3) 1,0(2) 8,3(-3) 0 6,8(-3) 2,7 7(-4) 7 10 2,1 1,2 0,9 Заключение В данной работе на основе анализа экспериментальных данных предложен набор интегральных сечений, описывающий в аналитической форме (I . II) и (1,13) энергетическую зави симость сечений рассеяния электронов молекулой , начи ная от порога возбуждения первого колебательного уровня основного состояния N д. и кончая энергиями, при которых можно пренебречь релятивистскими поправками. Точность, с которой выражения ( I . II) и ( I .13) описывают энергетическую зависимость сечений, определяется в основном погрешностями исходных экспериментальных данных, так как они значительно превышают погрешность аналитической аппроксимации. Рассмотрим вопрос о том, в каком приближении сумма 50