Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 2. Молекулярный азот / А. С. Кириллов, А. И. Конахина, Г. А. Иванов, В. Е. Иванов ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препринт ПГИ-84-05-33. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1984.

и предиссоциация термов, возбуждение которых соответству ет дипольно-разрешенным переходам. Поэтому рассмотренные в данном параграфе сечения диссоциации были аппроксимиро ваны выражением ( I .I I ) . Параметры аналитического представ ления приведены в табл. 24. Глаза 5. Сечение упругого рассеяния При упругом столкновении электронов с молекулами (или атомами) внутренняя энергия последних остается без измене ния. Тем не менее, сообщая им поступательное движение, элек трон теряет часть своей кинетической энергии. Поскольку ве личина этой потери составляет лишь малую часть энергии рас сеиваемого электрона, пропорциональную отношению его массы к массе молекулы, ею можно пренебречь. Энергетическая зависимость сечения упругого рассеяния электронов молекулой N j, в области энергий меньше 4 эВ бы ла рассмотрена в § 2 .1 . В данной глазе приведены данные для электронов с энергиями больше 4 эВ. Основой для определения интегрального сечения упругого рассеяния служат дифференци альные сечения. Таблица 25 иллюстрирует энергетические и угловые интервалы, в которых были проведены измерения диф ференциальных сечений упругого рассеяния. Таблица 25 Е, эВ й 9 , в град. —1 — j Ссылка 300, 400, 500 2-II0 /6 9 / ЮО-ЗООС 5-55 /70 / 5-75 20-135 /7 1 / 20-800 2-150 /7 2 / 1,5-400 6-156 /7 3 / При интегрировании экспериментальных данных, угловая зави симость дифференциальных сечений в области малых и больших углов рассеяния определялась с помощью аналитических пред ставлений, предложенных з /7 4 /. Полученные таким образом 49