Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 2. Молекулярный азот / А. С. Кириллов, А. И. Конахина, Г. А. Иванов, В. Е. Иванов ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препринт ПГИ-84-05-33. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1984.

Указанные недостатки в достаточной степени были уст ранены в серил экспериментов, проведенных Скубеничем и Занесочны/. /64 , 6 5 /. В этих работах были проведены систе матические исследования СИ спектральных полос N £ , при надлежащих первой отрицательной системе (В2 ! / — х2 ^ ) и системе Мейнела (А П« х2 Е ^ ) . Диапазон электронных энергий изменялся от порога возбуждения до 0 ,4 кэВ. На рис. II-приведены в качестве примера энергетические зави симости СИ полос для прогрессии V '1 ( тг1= Q) первой отри цательной системы Nj. . Сечения полос, излучающихся с од ного и того же уровня, имеют одинаковый ход и характеризу ются широким максимумом, локализованным при энергии элек тронов II0-II5 эВ. Сечения излучения всех других переходов также имеют аналогичный ход и по своей форме подобны пол ному сечению ионизации Nj, /4 7 /. Совпадают они и по харак теру асимптотической зависимости .в области больших энергий. Поэтому для аналитического представления всех СИ полос пер вой отрицательной системы было выбрано выражение ( I .I I ) с одинаковыми коэффициентами В, С и Д, приведенными в табли це 13 'в строке для В2 Г J состояния. Амплитудные множители Ау <у-»определялись из условия нормировки к максимальным значениям сечений в соответствии с экспериментальными дан ными /6 5 / и приведены в табл. 17. Параметр w^-'для всех СИ совпадает с порогом возбуждения данного колебательного уров ня и достаточно точно аппроксимируется для первых пяти ко лебательных уровней выражением: - - wv= 18,75 + 0,29-гг', гт'= 0 , I , 2 , . . . . (эВ) Длч сечений излучения полос системы Мейнела характер ны те же особенности в поведении энергетической зависимости, что и для первой отрицательной системы. На рис. II представ лены энергетические зависимости СИ спектральных полос, со ответствующих переходам с различных колебательных уровней состояния А2Пц . Коэффициенты В, С и Д для аналитического представления СИ для всей системы полос Мейнела приведены в табл. 13 в строке для А2П« состояния. Амплитудные мно жители уII определялись из условия нормировки к макси мальным значениям сечений в соответствии с эксперименталь ными данными /6 5 / и приведены в табл. 18. Параметр Wv * для 33