Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 2. Молекулярный азот / А. С. Кириллов, А. И. Конахина, Г. А. Иванов, В. Е. Иванов ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препринт ПГИ-84-05-33. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1984.

переход. Оценки, полученные в /4 1 /, свидетельствуй 1 о том, что только четыре тфма - в^Пц , с Д ^ , и о 1 И», - даст в итоге более 85 % полного сечения диссоциации. В /42 / представлены результаты измерений СИ полос си стемы Вегарда-Хопфильда (в^П-и — Х ^ Х ^ ) и установлено, что на долю цредиссоциации всех колебательных уровней тер ма в 1 П,, , за исключением гг 1 = I, приходится более 99 На рис. 8 призедено СВ терма в1Пи , рассчитанное в-/4 2 / с при влечением данных для оптических сил осциляторсв. Сплошная кривая соответствует аналитическому цредставленив СВ сог ласно ( I .I I ) . В табл. 9, 10 приведены параметры A (Air* , Aj я-* ), В, С и Р для СВ терма в 1 П„ в целом, для СВ коле бательного уровня if1- I г для СИ полос в прогрессии v" ( V -1 = I ) . Результаты /4 2 / для СВ терма в 1 Пи помещены в табл. I I . Для оценки СВ сингулетных состояний в' ^ ^ ч+, . clIhj, 0 % ^ и e % u можно сделать предположение об идентич ности .форм энергетической зависимости СВ данных термов фор ме СВ терма в^Пи , нормированной в соответствии с /4 1 /. По этому параметры В, С ,Р для аналитических представлений СВ данных состояний будут те не самые, что и для в^П^ со стояния (табл. 9 ), а параметр А, оцределенный в результате нормировки, и W представлены в табл. 12. В последней ко лонке табл. 12 дана доля цредиссоциации каждого терма /4 1 /. Рассмотрим СВ сингулетных состояний а^П $ , а 1 X-й • а” X g и , переходи в которые из основного состоя ния N 1 явлчются запрещенными. На рис. 8 предстазлены дан ные о СВ, полученные в /27 , 28, 35, 43, 44, 45 /. Наиболее детально исследованным является сечение возбуждения аЧ терма. Для определения СВ данного терма были использованы результаты всех трех типов экспериментов. В работах /27, 35, 45/ СВ определялось методом регистрации спектров энер гетических потерь рассеянного пучка электронов, в /2 8 / - методом детектирования метастабильных термов определялась ФВ, в /43, 44/ - спектроскопическим методом получались дан ные о СИ. Все измерения охватывали область энергий электро нов вплоть до 2 коВ. Из рис. 8 видаю, что для Е 50 эВ ре зультаты / 35 / легли несколько ниже результатов всех осталь 21