Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 2. Молекулярный азот / А. С. Кириллов, А. И. Конахина, Г. А. Иванов, В. Е. Иванов ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Препринт ПГИ-84-05-33. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1984.

и приводятся на рис. 6 . Термы, обозначенные МГ и М2, явля ется неотождествленными уровнями с порогами возбуждения 13,6 и 13,4 эВ /3 6 /. Результаты теоретического расчета СВ для М/ Зди терма /3 0 / находятся в плохом согласии с экс периментальными данными. t Непосредственные измерения СВ для D 3 £ « и С 3 П« термов методом регистрации спектра энергетических потерь рассеянного пучка электронов отсутствуют. В /26 / были при ведены результаты теоретического расчета СВ для D 3 уровня. Однако в /2 6 / считается более верным абсолютное значение в максимуме СВ, оценка которого была сделана в /2 3 /. Поэтому на рис. 6 приведены данные /2 6 /, нормирован ные к величине сечения, равной 0,11 а£ /2 3 /. Оценка СВ для D 3 Z у терма по данным о СИ для системы полос 4PG- ("D 3 X ^ В 3 П| ) /34, 37/, дает значение 0,07 а*-. Учитывая тот факт, что из-за слабой интенсивности регистрируемых эмиссий /3 4 / наблюдались не все полосы, согласие результатов /34, 37/ и /23 / модно считать удовлетворительным., Для оценки СВ терма С ' 3 П« можно воспользоваться только результатами измерения СИ системы полос Г-К (С 13 Пи — В 3 П^ ) /34 , 37/. Рис. 6 де монстрирует СВ для Cl3IIti терма, рассчитанное в предположе нии отсутствия каскадных переходов с вышележащих термов и одинаковой формы энергетической зависимости СИ для всех из лучаемых полос данной системы. Параметры для аналитического представления СВ всех рас смотренных триплетных термов даны в табл. 4 а. Сводка экспе риментальных данных /35 , 36/ приведена в табл. 5а. Исследование процессов, протекающих в полярной ионо сфере, требует знания не только СВ электронных состояний в целом, но и СВ колебательных уровней различных электронных состояний молекулы. Совместный анализ кривых энергетической зависимости СВ и эффективных СИ позволяет оценить вклад каскадных переходов в измеряемое СИ и получить в первом приближении СВ колебательных уровней согласно (1 ,2 ). При этом делается предположение, что форма энергетической зави симости СВ для различных колебательных уровней данного тер ма одинакова и совпадает с формой кривой для СВ всего терма в целом. 16