Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 1. Молекулярный кислород / Г. А. Иванов, А. И. Конахина, В. Е. Иванов ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-83-10-29. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1984.

но). Сечение, соответствующее процессу с образованием Og + Of, можно также получить из данных /26,29/, если из сечения полной ионизации вычесть сечения диссоциативной ионизации. Полученная разница, приведенная на рис. 9 (кри вая 3), демонстрирует хорошее согласие с результатами /30/. Данные, полученные в /29,30/, приведены в табл. 7 и 8. К сожалению, авторами не удалось найти в литературе результатов прямых измерений сечений ионизации соответству ющих переходам нейтральной молекулы 0^ из основного состоя ния в конкретные возбужденные состояния ионизованной моле кулы 02+. Поэтому остановимся на результатах измерений функций возбуждения, характеризующих вероятности излучения определенных эмиссий Cg* при ионизации Og электронным уда ром. В экспериментах такого рода регистрируются не спектры энергетических потерь электронов после рассеяния, а свече ние молекул, возбужденных электронным ударом. Функции воз буждения являются крайне полезным материалом при решении задач, связанных с моделированием профилей свестимости по лярных сияний в отдельных эмиссиях. В /31-34/ были измере ны функции возбуждения первой отрицательной системы 0g+ (Й<,2^"в',Пи ), которая является источником в спектрах полярных сияний так называемой второй зеленой линии - широ кой и изменчивой диффузной эмиссии между А 5200 и 5300 А /35/. Абсолютные значения измеренных функций возбуждения очень сильно отличаются друг от друга, что по-видимому, связано в первую очередь с неточностями абсолютной калибро вки. Полученные в /31-34/ функции возбуждения были нормиро ваны к единице при Е =100 эВ и приведены на рис. 10. Срав нивая формы нормированных кривых можно видеть, что в облас ти 100 эВ в хорошем согласии находятся результаты /31,32, 34/, а в Е > 100 эВ - результаты /33,34/. Поэтому для оп ределения параметров аналитического представления (3) нами были использованы данные /31,32,34/ при Е < 100 эВ и /33, 34/ при Е > 100 эВ при нормировке функции возбуждения в максимуме ( Е = 100 эВ) к 1,16 0b в соответствии с /34/. В табл. 9 приведены экспериментальные значения функций во збуждения /31-34/ при нормировке в максимуме к 1,16 . Используя факторы Франка-Кондона в /34/ были рассчита ны функции возбуждения для переходов между колебательными !*ууи&Е32*Я etews»* 17