Эффективные сечения рассеяния электронов атмосферными газами. 1. Молекулярный кислород / Г. А. Иванов, А. И. Конахина, В. Е. Иванов ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препринт ПГИ-83-10-29. - Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1984.

ний возбуждения электронным ударом а и Ь состояний является необходимым не только для исследования излучения молекулы С >2 в инфракрасной области спектра полярных сияний (инфракрасная атмосферная и атмосферная полосы), но и для понимания ряда химических реакций, протекание которых за висит от степени заселенности этих состояний. Результаты измерений этих сечений /10,11,14/ приведены на рис. 5а. Выполненные для разных диапазонов энергии рассеиваемых электронов, они довольно хорошо согласуются друг с другом. Из рис. 5а можно видеть, что сечения возбуждения обоих сос тояний достигают максимума при энергиях порядка 8 эВ. Пос кольку а ^ ♦ Х ^ й ^Е^лХ^^переходы являются запрещенными по спину (/iS = I), асимптотическое поведение сечений было выбрано в соответствии с (2). Сплошные линии I и 2 демон стрируют результаты аналитической аппроксимации экспери ментальных данных выражением (3). На этом же графике для наглядного сравнения построены-сечения возбуждения о А* и в*Sj. состояний (сплошные линии 3 и 4 ), рассчитанные на основе аналитических выражений работы /15/. В дальнейшем для всех рассматриваемых сечений также будет производиться сравнение экспериментальных данных с энергетической зависи мостью, предложенной в /15/. Это вызвано желанием предос теречь исследователей от возможных ошибок, к которым может привести использование в конкретных расчетах удобных и красивых по форме аналитических выражений /15/. Резуль таты измерений сечений возбужденияO ' и 6i ^ состояний приведены в табл. 3. Рассмотрим область потерь энергии от 4 эВ до первого порога ионизации, равного 12,1 эВ. На рис. б приведен пример типичного для этой области спектра поглощения энер гии рассеянного пучка электронов. В этом диапазоне можно выделить несколько широких и узких областей локализации пиков поглощения. Первый из них, центрированный на W — 6,1 эВ, охватывает диапазон от 4,5 до 6,8 эВ. Этот пик отождествляется с переходом молекулы 0*> в суперпози цию электронных состояний^ + С*Ди . Соответ ствующие этим состояниям переходы Йъ'£и'*~X3 с’ j и получили название полос Герцберга I, П и Ш 13