Чурикова Т. В. О методах оценки потерь энергии электронного пучка в атмосфере / Чурикова Т. В. ; Акад. Наук СССР. - Препринт ПГИ-91-05-85. - Апатиты : КНЦ АН СССР, 1991. - 14 с.

энергии ) для разных энергий сливаются, достигал максимума при определенном значении отношения пройденной массы Zm (h ) к вели­ чине пробега для частицы с данной энергией. Б работах Риса и Лазарева [10,11] рассматриваются мононад- равленные пучки электронов с нулевым питч-углом, аели положить, что рассеяние частиц (в том числе и обратное) не зависит от питч- угла падающего потока, то можно формально учесть, используя толь­ ко геометрию, влияние пктч-углового распределения следующие обра­ зом: считать, что для частица, имеющей угол сх. , величина про­ бега по нормали будет равна R coSa(. и ввести эту величину ь фор­ мулу (4) для вычисления функции диссипации по Лазареву или ис­ пользовать ее в качестве аргумента при определении функции дис­ сипации по кривой Риса (рис.16 J . Вид функции диссипации в этом случае не изменится, но для частиц данной энергии максимальным ее значениям будут соответствовать разные пройденные массы ( к соответственно разные высоты ) , зависящие от питч-угла частицы (при увеличении оС глубина проникновения будет уменьшаться как C O S a i ) . Б методе Монте-Карло (схема БергераJ учтена питч-угловая за­ висимость угла рассеяния и потерь энергии пучка электронов к по­ лучены функции диссипации, вид которых зависит от ьитч-утла пос­ леднего (рис.1а) . При больших значениях питч-угла максимум функц­ иии диссипации для потока частиц с энергией а , характеризуемого пробегом R , приходится на большие по сравнению с обсуждавшей­ ся выше зависимостью ~ CoSoL , высоты. Сравнение высотных профилей энергетических потерь электрон­ ного потока с начальной энергией 300 кэБ в слое единичной массы W •, вычисленных методом Лонте-Карло (рис.laj и Лазарева (фор­ мула (3)) для мононаправленных потоков с питч-углом С° и 7 по­ казало, что для вертикальных потоков разница профилей несущест­ венна, а для потоков, распространяющихся под углом 75° к верти­ кали, формы профилей И/(к) для двух методов значительно отличагт- оя. В схеме Монте-Карло пучок электронов при наклонном падении начинает терять свою энергию практически сразу, а по схеме Лаза­ рева основные потери энергии для слоя единичной массы сосредото­ чены в узком диапазоне высот. На рис.2а изображены профили скорости новообразования для пучка электронов единичной интенсивности с энергией £.=300 кэВ при вертикальном и наклонном его падении, вычисленные с исполь­ зованием табличных значений функции диссипации для метода Монте- 7