Чурикова Т. В. О методах оценки потерь энергии электронного пучка в атмосфере / Чурикова Т. В. ; Акад. Наук СССР. - Препринт ПГИ-91-05-85. - Апатиты : КНЦ АН СССР, 1991. - 14 с.

чения параметров частиц таких как пробег, энергия, направление движения после рассеяния получаются из соответствующих распре­ делений с помощью случайных чисел. Общая схема расчета лонте- дарло включает в себя следующие шаги [б] : 1 - розыгрыш началь­ ной энергии и угла падения из энергоуглового распределения ис­ точника, 2 - розыгрыш.пробега до первого взаимодействия из рас­ пределения пробегов, 3 - розыгрыш вида процесса (упругое или не­ упругое рассеяние, тормозное излучение, и.т.д.] . а целях уско­ рения процесса вычислений применяются схемы "укрупненных" соу­ дарений или "концентрированных" траекторий, когда розыгрыш про­ изводится не после каждого соударения из распределений, харак­ теризующих элементарный акт рассеяния, а после прохождения час­ тицей некоторого отрезка пути At из распределений, характери­ зующих многократное рассеяние частиц. Бергер и др. [?,8] применили метод Монте-гСарло в задаче распространения электронного пучка в атмосфере, состав и плот­ ность которой описываются средней моделью JIRA -1965. Были соз­ даны две модификации методика (А и 3), применявшиеся при анали­ зе распространения частиц различных диапазонов энергии. В моде­ ли А (для электронов с энергией >20 кэВ) сечения рассеяния для упругих столкновений электронов с атомами, необходимые для оце­ нок угловых отклонений по Гаудсмит-Саундерсоновскому распреде­ лению множественных столкновений, находились по формуле Лотта, что позволило учесть спин и релятивистские эффекты. Потера энер­ гии оценивались из распределения Ландау, усовершенствованного Блунком а Лейзенгангом. Модель А отражает также процессы обра­ зования, рассеяния и поглощения вторичных тормозных фотонов ( аврорашьного рентгеновского излучения ). £> модели 3, применимой к низкоэнергичным электронам, реля­ тивистские эффекты не учитывались, и использовалось Рэзерфор- довское сечение рассеяния, й&югочислвнные столкновения собраны в этой модели воедино и трактуются в приближении непрерывных потерь энергии, предполагавшем однозначную связь между энерги­ ей электрона и пробегом. 3 этом приближении вторичные электро­ ны не рассматриваются. Если использовать в качестве аргумента отношение Z т 1Я ( Zm - пройденная электроном с гранивд атмосферы (высота оОС километров) до высоты К масса: Z*, - f в г см~^, R. - пробег частицы с энергией Е, jb(H) _ плотность атмосферы на высоте Н j , то есть выражать глубину проникновения электрона 3