Чурикова Т. В. О методах оценки потерь энергии электронного пучка в атмосфере / Чурикова Т. В. ; Акад. Наук СССР. - Препринт ПГИ-91-05-85. - Апатиты : КНЦ АН СССР, 1991. - 14 с.
чения параметров частиц таких как пробег, энергия, направление движения после рассеяния получаются из соответствующих распре делений с помощью случайных чисел. Общая схема расчета лонте- дарло включает в себя следующие шаги [б] : 1 - розыгрыш началь ной энергии и угла падения из энергоуглового распределения ис точника, 2 - розыгрыш.пробега до первого взаимодействия из рас пределения пробегов, 3 - розыгрыш вида процесса (упругое или не упругое рассеяние, тормозное излучение, и.т.д.] . а целях уско рения процесса вычислений применяются схемы "укрупненных" соу дарений или "концентрированных" траекторий, когда розыгрыш про изводится не после каждого соударения из распределений, харак теризующих элементарный акт рассеяния, а после прохождения час тицей некоторого отрезка пути At из распределений, характери зующих многократное рассеяние частиц. Бергер и др. [?,8] применили метод Монте-гСарло в задаче распространения электронного пучка в атмосфере, состав и плот ность которой описываются средней моделью JIRA -1965. Были соз даны две модификации методика (А и 3), применявшиеся при анали зе распространения частиц различных диапазонов энергии. В моде ли А (для электронов с энергией >20 кэВ) сечения рассеяния для упругих столкновений электронов с атомами, необходимые для оце нок угловых отклонений по Гаудсмит-Саундерсоновскому распреде лению множественных столкновений, находились по формуле Лотта, что позволило учесть спин и релятивистские эффекты. Потера энер гии оценивались из распределения Ландау, усовершенствованного Блунком а Лейзенгангом. Модель А отражает также процессы обра зования, рассеяния и поглощения вторичных тормозных фотонов ( аврорашьного рентгеновского излучения ). £> модели 3, применимой к низкоэнергичным электронам, реля тивистские эффекты не учитывались, и использовалось Рэзерфор- довское сечение рассеяния, й&югочислвнные столкновения собраны в этой модели воедино и трактуются в приближении непрерывных потерь энергии, предполагавшем однозначную связь между энерги ей электрона и пробегом. 3 этом приближении вторичные электро ны не рассматриваются. Если использовать в качестве аргумента отношение Z т 1Я ( Zm - пройденная электроном с гранивд атмосферы (высота оОС километров) до высоты К масса: Z*, - f в г см~^, R. - пробег частицы с энергией Е, jb(H) _ плотность атмосферы на высоте Н j , то есть выражать глубину проникновения электрона 3
Made with FlippingBook
RkJQdWJsaXNoZXIy MTUzNzYz