Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

^ o - V 1 - qk)' гдеr HC = w/Vy, Vy - фазоваяскоростьусиливаемойволны; u> = 2«f, f - часто­ таволны; r g = u / v Q ; VQ - скоростьэлектронногопотока; k - параметрусиления; q - некоторыйпараметр. ЕслизаданадлинанеоднородностиLHC, топриращениефазовогоугла, вызванное изменениемпостояннойгнс,будетиметьвид: а У = д г L вых нене• Учитываясвязьмеждускоростьюэлектронногопотокаиегоэнергией, этовыра­ жениеможновпервомприближениипредставитьследующимобразом: вых= ~I05NI град- ЗдесьHj - ^ 3 LHc/27t “длинанеоднородностивнаправлении, вдолькоторого происходитвзаимодействие (в длинахволн). Полученноевыражениесправедливовпредположениионеизменностиосновных параметровэлектронногопотокаиволнынавсейдлиненеоднороднойструктуры, т.е. влинейномприближении. Всякиевариацииэнергетическогоспектравторгаю­ щихсяэлектроновотносительнооптимальногозначенияэнергиибудутприводить, какэтоследуетизвыражениядляд^ вихі кизменениямчастотногоспектрара­ диосигнала. Вработах/4,5/ отмечалось, чтолокализациянеоднородностей электроннойплотностиввысокоширотнойионосфере, вчастностивовале, тесно связанаслокализациейполярныхсияний. Известно, чтополярныесияниянаблю­ даютсяввидедвухосновныхформ- диффузныхидискретных. Обеэтиформы сиянийвызываютсявысыпающимисяэлектронами, носразличнымипитч-угловымии энергетическимираспределениями. Длядиффузныхсияний, согласноодновремен­ нымспектрометрическимифотометрическимизмерениямнаспутниках ISIS-2 /6/ и DMSP-32 /7/, питч-угловоераспределение электроновпочтиизотропноевин­ тервале [О’,я/2], аэнергетическоераспределениенеимеетпиков. Втоже времядискретныедугивызываютсямоноэнергетическимиэлектроннымипотоками, направленнымивдольгеомагнитногополя. Поэтомуприналичиидискретныхдуг полярныхсиянийнанисходящемучасткетраекториирадиоволныследует (в допол­ нениекосновнойлинии) ожидатьпоявлениявспектрелиний, которыепоинтен­ сивностимогутпревосходитьосновнуюлинию, аихсмещениеотносительнооснов­ нойлинииможетменятьсявширокихпределах, зависящихотпределовизменения энергииэлектронов. дWg, кэВ +0.015 +0.03 +0.045 +0.06 +0.075 +0.09 Лу вых ±3° +5° +8° +11° +13° +16° . Вышевкачествепримераприведеныизмененияфазовогоуглавзависимости отприращенияэнергииэлектронногопотокадлядлинынеоднороднойструктуры, равной 5, внаправлении, вдолькоторогопроисходитвзаимодействие, идля энергииосновногоэлектронногопотока, равной3 кэВ. Очевидно, чтовариации энергетическогоспектраэлектроновпонекоторомузаконубудутотражатьсяв измененияхспектральногосоставарадиосигнала. Следуетотметить, чтозначи­ тельныеизменениячастотысигналамогутпроисходитьбезизмененияегоуси­ ления. 9 4