Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

Рис.5. Скоростипотерьиона ыо I - скоростьпотерьнаобра­ зованиесвязкиN0 •СОобезучета распадапоследней, К9 jC02j[%]; 2 - эффективнаяскоростьпотерьна образованиесвязкиН0+*Н40, p N0+ = L + к10 [Н40]1М]; 3 - потеринапря­ муюгидратацию, к10 [н2о] [M]j 4 г потеринаобразованиесвязки no -н2очерезсвязкиko+*N 2 иN0 *со g (косвенная гидратация,!/). Нарисунке5 выполненографическое сопоставлениепотерьионаN0+ , вычислен­ ныхдляноябряпомоделинейтральной атмосферы/6/. КриваяI представляет высотныйпрофиль Kgfco^][ n 2] , кривая2 - высотныйходчленаJ31J0+. Кривая3 опи­ сываетпотериионано+ напрямуюгидра­ тациюК10[Н20][М], кривая 4 - потерина образованиесвязкико+*н2очерезпроме­ жуточныесвязки ііо +* н 2 иио+ со2 суче­ томихтермальногораспада L (17). Из сравнениякривых3 и 4 следует,чтопоте­ риионанапрямуюгидратациюнавысотах, меньших70 км, превышаютпотеринагидра­ тациюкосвеннымпутеми, следовательно, пренебрегатьпрямойгидратацией, какэто делаютнекоторыеавторы/1,7/, нельзя. ПотеринаобразованиесвязкиN0+*C02 , представленныенарис.5 кривойI, формируютпрофильионаЫ 0 + , обозначенныйцифройI нарис.4. Потери, представ­ ленныекривой2 нарис.5, учитываютнетолькообразованиесвязкиыо+,со2 , нотакже N0+«N2 иЖ)+*н2о, ноэтипотеризначительнониже, чемпоказанные кривойI, таккакониучитываюттермальныйраспадсвязокN0+*N2 иЖ)+-со„ СоответствующиеэтимпотерямконцентрацииN0+ (кривая 2 нарис.4) выше, чем концентрации, полученныебезучетараспадасвязкию+*со2 (криваяI нарис.4). ДополнительныйучеттермальногораспадаионовИ 0 +*н 20 существенноповышает концентрациюионаN0+ (профиль 3 нарис.4). Профиль 4 нарис.4 полученсфик­ сированнымиконстантамискоростейраспадаионовтипаК0+ (н20)пвотличиеот профиля3, которыйучитываетзависимостьихоттемпературы. Изсравненияпро­ филейно+ 3 и 4 следует, чтоониотличаютсянезначительно, откудаможноза­ ключить, чтоиспользованиефиксированныхконстантскоростейраспадасвязок Л 0 + (н2 0 )п, предложенныхв/I/ хотьинесовсемкорректно, нодопустимо. ДалееобратимсякисточникамионаN0+ вуравнениях (14) и (17). Вклад первичнойионизациивуравнениенепрерывностидляионаіго+ формальноописыва­ етсячленомO.Iq. ВторымисточникомионаН0+ являетсяреакция (4), которая вобоихуравненияхописываетсячленомК4[ш][о2 ]. Уравнение (17) содержитпо сравнениюсуравнением (14) двадополнительныхчлена иК1[М] [1ГО+* н2о]. Первыйописываетвключениевсхемудополнительнойреакции (5), второй соответствуетучетуреакциитермальногораспадаионаН0+*н2о(I). Последний процесслишьформальновходитвчислоисточниковионаыо+ , практическион уменьшает, какбудетпоказанониже, потериионаN 0 + вреакциях, результирую­ щимпродуктомкоторыхявляетсяионш +*н2о. Чтобыполучитьпредставлениеотом, насколькодополнительнаяреакция (5) изменитскоростиобразованияионаN0+ , втабл.І сопоставленыскоростиреакций (4) и(5). Видно, чтоскоростьреакции (5), которойдополненанастоящаямо­ дель , сравнимасоскоростьюреакции (4) либопревышаетее, нонеболеечем в3 раза. Чтобыоценитьрольпервичнойионизациииионно-молекулярныхреакцийс участиемиона 02 , втабл.І сопоставленызначенияO.Iq иj к4[ио]+к5[н2]} [о*] длядвухсобытийППШ. Изихсравненияследует, чтовусловияхдвухППШ, для которыхскоростьионизации q различаетсяв30-60 раз, вкладпервичнойиониза­ циивсозданиеионаNO+ превышаетвкладионно-молекулярныхреакцийсучасти­ ем о£ дажеприусловии'учетадополнительнойреакции. Следовательно, учетв 69