Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

8. EATHER R.H., BURROWS K.M. Excitation and ionization by an auroral protons. -Austral. J. Phys., 1966, v/19, p.309-322. 9. ВЛАСКОВB.A., МИЗУНЮ.Г., МИНГАЛЕВB.C., МИНГАЛЕВАГ.И., ПАРФЕНОВА T.A. Математическоемоделированиепроцессоввполярнойионосфере. - Вкн.: Вопросыфизикивысокоширотнойионосферы. Л., Наука, 1976, с.3-20. 10. McNEAL R.J., BIRELY J.H. Laboratory studes of collisions of energe­ tic H -*- and Hydrogen with atmospheric constituents. - Rev. Geophys. Space Phys., 1973, v.11, p. 633-692. 11. WILLMORE A.P. Geographical and solar activity variations in the electron temperature of the upper P region. - Proo. Roy. Soc., London, 1964- v. A286, p.537-538. 12. EVANS J.V. P-region heating observed during the main phase of magne­ tic storms. - J. Geoph. Res., 1970, v.75, p.4815-4823. 13. ФАТКУЛЛИНM.H. Случаи, когдавионосфереЗемлинавысокихширотах отсутствуетслойГ. - Геомагнетизмиаэрономия, 1970, т.10, с.443-446. 14. МИНГАЛЕВB.C., СЫРНИКОВАТ.В., МИНГАЛЕВАГ.И. Влияниепродольных движенийплазмынаформированиемаксимумаF -слояполярнойионосферы. - Вкн.: Распределениеэлектроновифизическиепроцессывполярнойионосфере. Апатиты, изд. КольскогофилиалаАНСССР, 1981, с.12-21. ю Ф ЗАРНИЦКИЙ Численное моделирование турбулентности ионосферного электроджета. ( е ) Уравнениядвухмерноймодели Впервойчастинастоящейработыкратко рассмотреначисленнаямодель турбулентностиФали, использующаяструйноеприближениеформыспектра/I/. Фазывзаимодействующихволнприэтомполагалисьфиксированными. Былопоказа­ нокачественное согласиерасчетныххарактеристикспектрасрезультатамира­ дарныхнаблюдений, выполненныхприпомощисистемы s t a r e , атакжесданными численногодвухмерногомоделированиядрейфо-градиентнойнеустойчивости. Длятого, чтобыболееточноисследоватьхарактеристикиквазистационарно- госпектратурбулентностиФБперейдемкрассмотрениюдвухмернойзадачи, пола­ гая, чтовсевозбуждаемыемодыраспространяютсястрогоортогональномагнитно­ муполю. Приэтомбудемпридерживатьсяследующихупрощающихпредположений: а) электроныплазмыможноописыватьгидродинамическимиуравнениями; б) ионнуюкомпонентубудемсчитатьлинейной (т.е. будемпренебрегать вкладомионоввсуммарнуюнелинейностьплазмы); в) положим, чтолинейныйзакондисперсиисправедливидлянелинейной стадииразвитияФБН. Предположение (б) можнообосновать, исходяизпревалирующеговклада электроноввовторойток/2,3/. Используяобозначенияработ/2,4/, уравнение ( 5 ) работы/ 4 / влинейномприближенииможнозаписатьвследующемвиде: А р( к) + Г ГІс)