Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

врезультатеударнойионизациипервичнымичастицами, то£ являетсяфактичес­ кисреднейэнергией, отдаваемойвторичнымэлектрономтепловымэлектронам ионосферы. Величину£ мывычисляемпоприведеннойвприложенииработы/9/ формуле. Продольнаяскоростьэлектронногогазаѵе, входящаявуравнениетеплопро­ водностиэлектронов, бпределяетсянамиизусловияравенстванулюпродольного электрическоготока: вѵе= n v 1 - p0*f, (5) где f o = f q (z) - величинанаправленноговнизвдольмагнитнойсиловойлинии протон-водородногопотока, f - относительноеравновесноесодержаниепротонов впротон-водородномпучке, двигающемсячерезнейтральныйгазтак, чтопроис­ ходятпроцессыперезарядкипротонови"обдирки" атомовводородананейтраль­ ныхчастицах/10/. Врамкахрассматриваемойпространственноодномернойзадачи условиеравенстванулюпродольноготока (5) вытекаетизтребованиясохранения электронейтральностиионосфернойплазмы. ВкачественачальныхпрофилейискомыхвеличинИ, vi , T it Тѳ мыберемре­ шенияуравнений (І)-(4) встационарномслучаеприотсутствиикаксамогопото­ ка, такипропорциональногоемудополнительногоионообразованияиз-запотока авроральныхчастиц, т.е. при PQ = 0 , q 1 = 0. Исследованиевлиянияавроральных протон-водородныхпотоковнаповедениеионосфернойплазмыпроводитсяпутем решениянестационарнойсистемымоделирующихуравнений (І)-(4) при "включении" такихпотоков. Приэтомсчитается, чтопотокі ?0 вторгающихсячастицнауров­ неz = 1000 кмлинейновозрастаетотнулядонекоторогомаксимальногозначе­ ния Fm втечение 10 с, затемсохраняетпостоянноезначениеFm домоментавре­ мениt = 10 мин, послечеголинейноуменьшаетсядонулявтечение 10 с, а послеэтогоостаетсянулевым. Такиерасчетыбыливыполнены, иэволюцияпрофи­ лейискомыхвеличинN , ѵ ±, ТА, Тебылапрослеженадлязадаваемыхпотоков авроральныхчастицсразличнымизначениями Fm иразличныминачальнымиэнер­ гиямивторгающихсячастицEQ . Приводимыевнастоящейработепрофилирассчитанывдольмагнитнойсиловой линии, основаниекоторойнаходитсявточкескоординатами: дополнениекгео­ магнитнойшироте - 15°, местноегеомагнитноевремя- 10 ч, т.е. вобласти дневногокаспа. Расчетыпроведеныдляусловийзимыинизкойсолнечнойактив­ ности (Fjq rj = 70). НарисункеI дляслучаячистопротонногопотока, т.е. f = I , Е 0 = 30 кэВпоказанвременнойходдостигающеговеличины = I0 8 см~ 2 с_ І , зада­ ваемогопотока fq протоновнауровне г = 1000 км, атакжеприведеныпрофили N, гі Тевуказанныевозлесоответствующихкривыхмоментывремени. Максимальныеотклоненияотневозмущенныхначальныхзначенийпрофили имеютвмомент t = 10 мин, послекоторогопотокначинаетвыключаться. Вовре­ мявоздействияпотокапротоновнапрофилеконцентрациизаряженныхчастицоб­ разуетсядополнительныймаксимумвблизиуровня = 120 км, значениявкото­ ромдажепревосходятзначенияN максимумаi' 2 -слоя, выше 120 іш напрофилеN образуется "долина". Значенияпродольнойскоростиионовнафиксированных высотахвозрастаютпривоздействиипотока, апослееговыключениявосстанав­ ливаютневозмущенныезначения. Поведениеѵ±объясняетсяувеличениемвызываю­ щегодвижениеионоввверхградиентадавления, обусловленногоперестройкой профиляконцентрациизаряженныхчастиц. Неожиданнымоказалосьповедениепро­ филяэлектроннойтемпературывовремявоздействияпотокапротонов: значения Т 0 нафиксированныхвысотахуменьшилисьна200-300К. Казалосьбы, чтокак "включение" положительногослагаемогоQ 1 вправойчастиуравнениятеплопро­ 54