Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

ВпрямоугольнойсистемекоординатсначаломнауровнеповерхностиЗемли иосью0Z, направленнойвверхвдольмагнитнойсиловойлинии, кривизнойкото­ ройврассматриваемыхпределахвысотпренебрегаем, мырешаемсистемумодели­ рующихуравнений ІТ + ^ (“Ѵ “ч0 + q 1 " 1; аѵі аѵі л Э dv, а г i "®(W r + ѵі Э і“ ) _ 7 Эй ^ ЗЙ -) + 7z [№ <т і 4 V J + + mNg'Sln I ■= mN Z = ~ (Ѵ„ - V.,); (2) п i n Эті , Эті 1 д п ЭТ і 1 _ r 3 N 3n 5Т “ і 3 z Н J z ( і Н - 5 + Т “ (ЭТ + ѵі ЭТ) т і “И ^Ріе + ^ РіпЬ О) дте „ 9Те 1 Э Этв. 1 -Г / N у ЭИч _ ЗТГ + Ѵе 9z М (Ле J z “ } + “ 4 1 “ (Т + Ѵе ЭТ} ^ е “Н <Реі + 5 Реп+ «о + Q1 - ^ - % - Ьэ- V . (4) гдеN - концентрацияположительныхионов (считающаясяравнойэлектроннойкон­ центрации)', qQ - скоростьионообразованиявспокойныхусловиях,' qj - скорость дополнительногоионообразования, вызванногопотокомавроральныхчастиц, 1 - скоростьрекомбинации; ш- массаиона*, у- - коэффициентвязкостиионов; к- постояннаяБольцмана; ТА и Те - температурыионовиэлектронов, g - ускорение силытяжести; I -угол наклонамагнитногополя; I ^ - частотастолкновений ионовснейтральнымичастицами; иЛе- коэффициентытеплопроводностиионов иэлектронов; М= (3/2)кН| г= 5/3* ѴІР Ѵеиѵп - продольныескоростиионов, электроновинейтральногогаза* - скоростьпритокатеплаккомпоненте*<■ вследствиеупругихстолкновенийсчастицамисортаJi“, Q 0 иQj - скоростипри­ токатеплакэлектронномугазувследствиепроцессовионизации;ІЦ,, І^, Lg и I^- - скоростиохлажденияэлектронногогазазасчетвозбуждения: вращательно­ го, колебательного, электронногоиуровнейтонкойструктурынейтральныхмоле­ кулиатомов. Подробнаяпостановказадачи, выражениявходящихвуравнения величин, другиезадаваемыепараметры, атакжечисленныйметодрешенияописаны в/5,6/. Отметим, чтовходящаявуравнениенеразрывности (I) скоростьдополнитель­ ногоионообразования qj, вызванногопотокомавроральныхпротонов (и высоко­ энергичныхатомовводорода, присутствующихвпучкеблагодаря процессамнейт­ рализациипервичныхпротонов), вычисляетсяпоспособу, предложенномув/7,8/, причемэнергетическоеипитч-угловоераспределениявторгающихсячастицвыбра­ нысоответствующимислучаюмоноэнергетическогоиоднонаправленного (вдоль магнитногополя) пучкачастиц, вотличиеотработы/5/, гдерассматривался пучокпротоновсэкспоненциальнымэнергетическимспектромиизотроннымпитч- угловымраспределением. Входящаявуравнениетеплопроводностиэлектронов (4) скоростьпритокатеплавследствиеударнойионизацииавроральнымичастицами Qj вычисляетсяпоформуле Qj = где£ - параметрэффективностинагреванияэлектронногогаза, имеющийсмысл среднейэнергии, переходящейвконечномсчетектепловымэлектронамотодного актаударнойионизации. Таккакнагревтепловыхэлектроновосуществляется главнымобразомзасчетсоударенийснимивторичныхэлектронов, родившихся 53