Численные модели динамических процессов / ред. В. С. Мингалев ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, ВЦ. – Апатиты : [б. и.], 1984. – 104 с.

где F„(t) ш - 2 \ d w - | -iut Ш £ (to) dz' Idz' \dt' ',z',r') - \ ' Г ' Г i о a o. fi " Si3- Зе( ѵ *г'*в,)] p3 (t-1:'» z-z'« r * r 'b r> Г 7 k?r'I1(kAr')I0 (kxr) JMt.r.s) - I d(oe-iwt \dk eikzZ \ dk-f“5---------- J - 7 — « 3 ) 2 J (w) - k2 w 2e(w) 00 <*0 t -•» - и l c 2 J Er “j dz' J dr' jdt' g|r [ j | t d£(t',a',r')- g^r j°(t',z',r' )j x 0 0 0 x jp^(t-t', z - z ' , r, r'); i*F - i u t T ik z T k xk г'1Лк гЧі^к r) P4 (t,r,z) - i U i W t U e ikzZ \dk V ... 1- -Т- 2- -------- -із -io I ^ E ( M ) - * JW e.(u) 9в /3E Э к \ ИспользуяуравнениеМаксвелла = -cHj-j--- g-jr I,длямагнитногополяполу- m u о 7т отплппійо ѵипаѵопсга* чинследующеевыржение t в , x P5 (t-t', z-z', r, r'); r n .\ i ? d u h-iut T rl ,ік.. ^ ( k ^ r ' J r ' I ^ r ) p 5(«, w , Гt . . -00 -00 0 c 2 Какследуетизприведенныхвышеформул, функцииР2 , , Р4 , Р 5 незави­ сятотпараметровпучкаиопределяютсятолькосвойствамисреды. Знаяэти функции, можноопределить, такимобразом, зависимостьиндуцируемыхвплазме полейотплотностиискоростиэлектронногопучка. Полученныевыражениядля индуцируемыхвплазмеполейпозволяютзамкнутьсистемууравнений, описывающих эволюциюпучкакакнагидродинамической, такинакинетическойеестадиях. Впервомслучаеследуетподставитьнайденныесоотношениядляполейвуравне­ ниигидродинамики, вовтором- вкинетическиеуравненияпучка. Вчастномслучаеплазмысдиэлектрическойпроницаемостью£(со) = I - U) 2 /co^(Wp - плазменнаячастота), которыйсоответствуетинжекциивплазму электронногопучкасдлительностьюмногоменьшейвременистолкновенийплаз­ менныхэлектронов, формулыдляфункций!^ (і = 2 ,3,4,5) принимаютвид: F 3 - 2 ОО О н ■ Bin СО tj 2 Up Р r'kf оов k z l , (k,r' ) I ( k r ) I 2 o ~ F dk, --- дI sin V u 2 + k2o2t - x k V Wp + k 0 p sin О t JT j dkik ir'I1(kxr')I0 (kJ.r)e"kJ-zl • - ' о F3 = 0; ( c t < z ) ; 50